W. V. Bezold ; Untersuchungen über dielektrische Ladung u. Leitung. 1 7 
Dabei wurde irn ersten Falle der Index zu^efügt, weil 
man die erste Formel auch auf den zweiten Fall anwenden 
kann , wenn man nur unter g die sogenannte scheinbare 
oder wie ich sie lieber nennen möchte , ideale“ Dichtigkeit 
versteht, d. h. die Dichtigkeit jener Elektricitätsmengen, 
die man sich auf der Fläche vertheilt denken müsste, wenn 
man auf beiden Seiten derselben Luft als Isolator hätte und 
wenn trotzdem der Verlauf der Potentialfunction allenthalben 
derselbe bleiben sollte, wie er es bei Vorhandensein der Di- 
elektrica thatsächlich ist. 
Gerade der Umstand, dass sich in allen Fällen, wo man 
es ganz oder theilweise mit anderen dielektrischen Medien 
zu thun hat als mit Luft, doch jederzeit derselbe Verlauf 
der Potentialfunction im ganzen Raume erzielen lässt, auch 
unter der Annahme , dass diese Medien sämmtlich die Di- 
elektricitätskonstante 1 besässen , wenn man sich statt der 
etfectiv vorhandenen Mengen freier Elektricität andere ge- 
geben denkt, bildete wohl den Hauptgrund dafür, dass man 
besonders in Deutschland die Rolle, welche die Dielektrica 
spielen, so lange verkennen konnte. 
Bevor nun die Formel II auf das Problem des Elek- 
trophors angewendet wird, mag eine kleine Bemerkung über 
die graphische Darstellung dieser Formeln vorausgeschickt 
werden. 
Untersucht man den Verlauf der Potentialfunction auf 
irgend einer die elektrisirte Fläche senkrecht durchsetzenden 
Linie , am einfachsten auf einer Geraden — eine krumme 
Linie könnte man sich übrigens auch zum Zwecke der Dar- 
stellung gerade ausgestreckt denken — so kann man diese 
Linie als Ab-scissenaxe in einem rechtwinkligen Coordinaten- 
.systeme wählen und nun für jeden Punkt derselben den 
Werth der Potentialfunction als Ordinate auftragen. 
Man kommt so zu der nämlichen Darstellungsweise, 
welche man in der Lehre vom galvanische Strome schon 
[1884. Math.-phys. CI. l.J 2 
