Iß Sitztmg der matli.-phys. Classe vom 9. Februar 1884. 
Den Ausgangspunkt für die Umgestaltung der ange- 
deuteten theoretischen Untersuchungen muss die Formel 
bilden, welche die Dichtigkeit der freien Elektricität in einer 
Fläche , beziehungsweise an der Grenzfläche zweier Medien 
giebt. 
Diese Formel lautet unter der Annahme, dass sich Luft 
auf beiden Seiten der Fläche befindet 
dV, dV, 
irtQ 
(I 
d>' d»' 
nnd dies ist eben die Form, welche man früher bei theore- 
tischen Untersuchungen ausschliesslich zu Grunde legte. 
Befinden sich auf beiden Seiten der Fläche Dielektrica 
mit den Dielektricitätsconstanten Kj und K^, , so gilt statt 
dessen die Formel 
K 
dV, 
v-* = — inQ 
dl' d^ 
(11 
Hier ist unter V, der Werth der Potentialfunction im 
ersten, unter Vj jener im zweiten Medium verstanden, dv das 
Element der Normalen im Sinne des Uebergangs vom ersten 
nach dem zweiten Medium , q und o die Dichtigkeit der 
Elektricität auf der Fläche. Dabei gebe ich jetzt im Gegen- 
sätze zu meiner früheren Gewohnheit der Potenialfunction 
positiver Massen auch das positive Vorzeichen, um die For- 
meln mit den von Sir William Thomson und Maxwell ge- 
brauchten in vollkommenen Einklang zu bringen^). Die Kraft, 
welche alsdann im Sinne der X Axe an irgend einer Stelle 
auf die dort concentrirt gedachte Einheit positiver Elektri- 
cität ausgeübt wird^), ist alsdann 
dV 
dx " 
X = 
1) Nur für die Flächendichtigkeit habe ich die Bezeichnung (< 
beibehalten anstatt a, um die Endre.sultate dieser Untersuchung mit 
jenen meiner älteren Abhandlung vergleichbar zu erhalten. 
2) Maxwell. Treatise I. S. 73 und 74. 
