572 Sitzung der mntU.-phys. Classe vom 8. November 1884. 
rechnen, es ist aber auch gut, denselben sich zu veranschau- i 
liehen, wie dies unsere Fig. 5 Taf. II zu thun geeignet ist. t 
Es stelle MM' die Höhe des Meeresspiegels vor, der zwischen P 
beiden liegende 20 g. M. messende Durchschnitt giebt nun L 
ein richtiges Bild von der Höhe des Gebirges , wobei die f, 
höchste Spitze zu 11400 Fuss Meile) angenommen ist. 
Die Dicke der Erdrinde ist nur zu 10 g. M. anojenommen. 
Unter dieser Voraussetzung ist das Volumen resp. der Flächen- 
inhalt des Querschnittes der verdrängten Masse gleich 10 X 10, ' 
d. i. 100 g. Meilen. Dächten wir uns nun die aus ihrer , 
ursprünglichen Lagerung verdrängte Masse als ein gleich- 
schenkliges dreiseitiges Prisma über der Linie M — M' sich 
erhebend, so müsste die Höhe desselben genau 10 g. M. 
hoch sein ; der Durchschnitt dieses dem Volumen nach der 
zusammengeschobenen Masse gleichen Prismas würde genau 
dem Dreieck M H M' entsprechen. Während vur also durch 
einen derartigen Zusammenschub die oberflächlichen Schichten- 
systeme zu einer ungeheueren Höhe aufgebauscht finden 
sollten , zeigen sich dieselben in Wirklichkeit nur zu einer 
dieser berechneten Höhe gegenüber verschwindenden Er- ' 
hebung emporgedrängt. Ich glaube, ein Blick auf diese } 
Figur, so wie auf jede, welche nur im richtigen Verhältnisse Y 
zu dem genaueren Durchschnitte der Oberfläche auch die j 
Erdrinde in ihi-er ganzen Dicke mit hinzunimmt, -wird ge- i 
nügen, um sofort zu zeigen, wde wenig die wahren Verhält- r 
nisse der Oberfläche denjenigen entsprechen , welche wir ' 
nach jener Theorie finden möchten , welche die Erdrinde | 
ihrer ganzen Dicke nach auch nur in dem von uns an- 
genommenen Verhältnisse zur Erkläi'ung der Faltimg zu- 
sammen gepresst annimmt. 
Man könnte nun , soviel mir scheint , in zweifacher 
Weise dieser Schwierigkeit zu entgehen suchen. Einmal, 
indem man annähme, die ganze über dem jetzigen Gebirge 
fehlende Masse sei bereits durch die Atmosphärilien fort- 
