TK. c. Bezold: lieber Btrömunysfiguren in Flüssigkeiten. ö21 
sind, in einseitig gelagerten Fäden, wenn dies nicht der 
Fall ist, und schliesslich erhält man nun das Bild Fig. 2c. 
Dabei ist in der hier wiedergegebenen Figur sehr symme- 
trische Erwärmung , wenigstens von den beiden einander 
gegenüberliegenden Seiten vorausgesetzt. Wenn dies nicht 
der Fall ist, so fehlt das eine der scheinbar hakenförmigen 
Gebilde, die übrigens bei ringsum gleich starker Erwärmung 
nichts anderes sind als die von der' Seite gesehenen Stücke 
eines hyperboloidischen Mantels. In ihnen findet man die 
Erklärung der oben erwähnten Einschnürung. Man sieht 
nämlich, wie sich die Köpfe dieser Gebilde mehr und mehr 
nähern , d. h. wie das Hyperboloid der Rotationsaxe immer 
näher rückt , so dass nun eine auf der Oberfläche ruhende 
und eine etwas unterhalb schwebende Schicht entsteht , die 
abei'inals durch eine Einschnürung verbunden sind, welche 
der anfänglich vorhandenen sehr ähnlich ist. Dabei liegt 
es auf der Hand , dass diese Einschnürung ihren Grund 
darin hat, dass der Strom etwas unterhalb der Oberfläche — 
bei den Dimensionen , mit welchen ich gewöhnlich arbeitete 
— Bechergläser von 17 cm Höhe und 10 cm Durchmesser — 
ungefähr ü mm unterhalb derselben ein Maximum der Ge- 
schwindigkeit besitzt und dadurch in diesem Niveau zuerst 
die Begegnung der von beiden Seiten herkommenden Ströme 
stattfinden muss. 
Nachdem nun diese Einschnürung erfolgt ist, beginnt 
das oben beschriebene Spiel gewissermassen von Neuem. 
Die untere Schicht verdickt sich, indem sie von oben immer 
Zufuhr erhält. Zugleich schwindet die Einschnürung aber- 
mals zu einem dünnen Faden zusammen und man hat nun 
wieder ein quastenartiges Gebilde freilich von viel geringerer 
Consistenz und mit sackartig aufgeschwollenen Endigungen 
nach luiten (Fig. 2d). Der hier abgebildete Zustand war bei 
der Versuchsreihe, welche den hier mitgetheilten Figuren 
zu Grunde liegt, nach 3 Stundep erreicht. 
