630 Sitzung der math.-phys. Clasfie vom 6. Dezember 1S84. 
Anblick dar. Offenbar hatte .sich die Flüssigkeit , welche 
drei Stunden früher die Glocke gebildet hatte, an der Wand- 
ung des Glases in die Höhe gezogen , wie man schon nach 
den beiden Gebilden vermuthen konnte, welche in Fig. 4b 
auf Seiten der Einschnürung angedeutet sind. Diese Masse 
hat alsdann wieder den Weg nach abwärts angetreten, 
während im untei'en Theile des Glases ein eigener Krei.slauf 
die Diffusion bereits zu ziemlich vollständigem Abschlüsse 
gebracht hat. 
Der eben beschriebene Versuch erfährt eine sehr inter- 
essante Modification , wenn man die Abkühlung im unteren 
Theile des Glases soweit treibt, dass die Temperatur unter 4“ 
herabsinkt. 
Man erreicht dies, indem man das Gefäss, welches den 
F'u.ss des Becherglases umgiebt, anstatt mit Wasser mit Eis 
füllt. 
In diesem Falle hat man an dem Umfange des Glases 
ebenso wie bei dem vorigen Versuche oben eine Zone der 
Erwärmung unten eine solche der Abkühlung, da diese Ab- 
kühlung al)er in dem untersten Theile so weit geht , da.ss 
die Wassertemperatur unter 4® herabsinkt, so wirkt sie dort 
ebenso Avie im oberen Theile des Glases eine Erwärmung 
d. h. sie hat Aufsteigen des Wassers zur Folge. 
Man hat demnach unter diesen Bedingungen an der 
Gefässwandung oben und unten einen aufsteigenden, zwischen 
drin einen absteigenden Strom und die Grenzlinie von beiden 
wird eben in der Gegend des Dichtigkeitsmaximums des 
Wassers liegen. 
Den hiebei zu Stande kommenden Stromlauf findet man 
in Fig. 5 a schematisch darge.rtellt. Fig. 5 b dagegen zeigt 
die Figur, Avie .sie etwa nach einer Stunde erhalten wurde. 
Sie erinnert im oberen Theile lebhaft an Fig 4 b und that- 
sächlich spielen sich die ersten Phasen des Versuches ebenso 
ab, wie bei dem vorigen und erst wenn das glockenartige 
