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246 Sitzung der math.-phys. Classe vom 3. Mai 1884. 
uugen zukommt, welche die Moleküle vollführeii würden, 
wenn sie ohne jegliche Reibung sich bewegten^). 
Ich zeigte weiter, dass die Constanten P und Q ■ stets 
sehr nahe gleich sind, und dass man in Folge dessen die 
Brechungsexponenten der sichtbaren Strahlen in farblos durch- 
sichtigen Mitteln durch die Gleichung mit 2 Constanten hin- 
reichend darstellen könne, welche sich ergibt, wenn man 
P = Q setzt, und welche in der Form 
schon von H. Lommel abgeleitet war. 
Die schönen Messungen des Herrn Mouton^) der Wellen- 
länge und Brechungsexponenten der ultrarothen Strahlen im 
Quarz und Flintglas geben Gelegenheit die Anwendbarkeit 
der obigen Dispersionsgleichung auch für die ultrarothen 
Strahlen zu prüfen. Von besonderem Interesse sind die Mes- 
sungen der Brechungsexponenten der ordentlichen Strahlen 
im Quarz, weil wir hierdurch die Brechiingsexponenten dieser 
Strahlen in dem ganzen Umfange des Sjiectrums kennen, da 
uns Esselbach’s ®) und Mascart’s^) Messungen die Brechungs- 
exponenten bis zum äussersten Ultraviolett geliefert haben. 
Zu- den Messungen des Herrn Mouton kommen noch die 
jetzt veröffentlichten des Herrn Langley der Brechungs- 
1) Es beruht auf einem Missverständnisse, wenn Herr Dr. Ru- j ' 
dolphi in seiner Dissertation (Halle 1883) annimmt, solle der am I 
stärksten absorbirte Strahl sein. Nach dem Erscheinen meiner Optik 
ist das Missverständniss wohl nicht mehr möglich, da ich § 2‘J l 
und § 51 ausführlich den Werth der stärkst absorbirten Wellen be- ■ 
sprechen habe. j 
2) Mouton, Comptes Rendus. T. LXXXVIII p. 1078 und 1189. , 
3) Esselbach, Poggend. Ann. Bd. XCVIII. 
4) Mascart, Comptes Rendus T. LVH p. 789; LVIII p. 1111. 
5) Langley, American Journal of Science, Vol. XXVII März 1884. I 
