250 Sitzung der math.-pliys. Classe vom 3. Mai 1884. 
in einer Ausdelinung, in welcher sich die Wellenlängen von 
1 zu 7 ändern. 
Auch hier zeigt sich, dass die Coustanten P und Q der 
Gleichung sehr nahe gleich sind. Indess lässt sich doch 
nicht, was für den sichtbaren Theil des Spectruuis bei farblos 
durchsichtigen Körpern meist hinreichend ist, P = Q setzen, 
somit kann man nicht die vereinfachte Gleichung 
zur Berechung benutzen. Die Esselbach’schen Zahlen allein 
lassen sich durch eine solche Gleichung fast ebenso gut dar- 
stellen, wie durch unsere Gleichung; diese Gleichung liefert 
aber für ein unendh'ch grosses A als Brechungsexjjonenteu 
etwa 1,526. Die Mouton’schen Zahlen allein lassen sich 
durch die vereinfachte Gleichung nicht darstellen. Berechnet 
man aus den Werthen für A = 8,8 und Ä = 21,4 die Con- 
stanten, so werden die zwischen liegenden Werthe erheblich 
zu klein. Man bedarf daher zur Darstellung der Dispersion 
durch das ganze Spectnim der Gleichimg mit 3 Constanten. 
III. Brechungsexponenten in einem Flintglas. 
Herr Langlej hat die Brechungsexponenten im ultra- 
rothen bis zu einer Wellenlänge 23,56 dii’ekt gemessen. Die 
Grenze des Spectmms schätzt er bei einer Wellenlänge 28 
und den Brechungsexponenten an dieser Stelle 1,5435. Im 
ultravioletten hat Herr Langley den Brechungsexponenten der 
Linie 0 gemessen, dei'en Wellenlänge er mit Herrn Mascart 
gleich 3,44 setzt, während Esselbach für 0 den Werth 3,36 
setzt, ein Unterschied, der in dieser Region des Spectrums 
erheblich ist. Es ist daher, da Herr Langley die Wellen- 
länge der als 0 bezeichneten Linie nicht selbst gemessen hat, 
unsicher, welche Wellenlänge dieser Linie zuzuschreiben ist. 
