3(32 Sitzung der matli.-phys. Glosse vom 5. Juli 1884. 
eine bedeutende sclieibenartige Erweiterung folgt, an welche 
.sich alsdann noch weiter unten ein mit der Spitze nach ab- 
wärts gekehrter Kegel anschliesst. 
Der letztere ist bei grösseren Farbmengen sehr unregel- 
mässig aus vielen einzelnen Fäden bestehend , bei kleineren 
und bei Vermeidung von Erschütterungen und von störenden 
Temperatureinflüssen sehr regelmässig. (Fig. 4.) 
Sowie seine Spitze am Boden des Glases ankommt, biegt 
sie um und folgt nun der Bahn des ersten Fadens, der schon 
früher vorangegangen ist und nie unterbrochen wurde. 
Dabei wird die Einschnürung unterhalb der Oberfläche 
immer stärker und stärker, während die Scheibe, welche die 
nach oben gekehrte Grundfläche des genannten Kegels bildete, 
kaum merklich gesunken ist, so dass letztere schliesslich nur 
dundi einen ganz dünnen Faden mit der nun vollkommen 
farblos gewordenen Oberfläche verbunden ist. 
Während der Kegel tiefer und tiefer sinkt, steigt nun 
die Farbe an den Wänden in kaum sichtbaren Bändern 
em})or, verbreitet sich allmälig an und unter der Oberfläche 
in wolkenartigen (stratus-artigen) Schichten, aus welchen sich 
mit der Zeit wieder ein conisches sackartiges Gebilde nach 
abwärts senkt , um in der Balm oder neben der Balm des 
ersten Kegels ebenfalls langsam herabzusteigen. 
Wenn die Temperaturditterenzen keine bedeutenden -sind, 
so kann dieser Vorgang mehrere Stunden in Anspruch nehmen. 
Für die Untersuchung der Vorgänge im Timern der 
\Vassermasse ist es vortheilhaft, nur sehr kleine Farbmengen 
in Anwendung zu bringen und schadet es keineswegs, wenn 
diese so gering sind, dass der auf der Flüssigkeit ausgebreitete 
Trojifen den Rand der Oberfläche nicht mehr erreicht. 
Anders wenn man die Strahlenfigur auf der Oberfläche 
rein und schön erhalten will , dann ist ein Adhäriren der 
Farbe am Glase unerlässlich. 
Man erhält zwar auch in dem ersteren Falle einen 
