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Die Leitung des Schalles im Ohr. 
a) Eine Kraft P greift an der Scheibe an, dann ist 
= Uo (/“. (Ms &)] P‘ ( 56 ) 
b) Der Druck p wirkt auf Membran und Scheibe. Dann 
besteht 0s=pS Usdx aus je einem Teil für Scheibe und Membran. 
Es wird: 
a 
= p[u,(jusb)b^ 71 + j* Usipsr) 2r7idr] 
b 
= a^7tp{d^lJo(jUsb — RKoi/J-sby] + ^ {['^j(/«sa) 
-BK,(p, a)] - d [J, {p,b)-R K, Cus &)]} . (57) 
Die Funktion in der Klammer { } bezeichne ich mit U. 
Dann ist *Ps — Tip 11. Die Beziehung gilt auch für die zu- 
sammengesetzten Systeme, die unten behandelt werden, voraus- 
gesetzt, daß die Wurzeln ps a bzw. ps b für diese Systeme ein- 
gesetzt werden. 
3. Die Scheibe ist mit Masse belegt. Die innere Rand- 
bedingung fordert, daß bei r = b die obige Gleichung für das 
Gleichgewicht zwischen der Trägheitskraft der Scheibe und der am 
Rand durch die Spannung der geneigten Membran bedingten ela- 
stischen Kräfte besteht. Die Randbedingung lautet: 
2bjiS^-\-Mn^Usib) = 0. 
dr ^ 
= a^Tiplß^ 
{x) xdx'] 
Daraus folgt die schon in der ersten Akademieabhandlung 
gegebene charakteristische Gleichung: 
J^{pb)KQ{pa) — Ja{p a )K^{pb) _ {pb)M 
J,{pb)K,{pa)-J,{pa)K,{pb) 2¥7tQ' ^ 
Die Schwingungszahlen ergeben sich aus den Wurzeln pa 
dieser transzendenten Gleichung durch die obige Beziehung 
w® = . Das Problem kann auch nach dem Prinzip der 
Q ^ 
inneren erzwungenen Schwingungen behandelt werden, vgl. (62). 
