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0. Frank 
/I dus\ E^mq^ — ^1^2 , 
\tts dr)r=b 2 6 71 /S ( £’, -f ~ -£'2 — mq^) 2bnS‘ 
Oder ausgeschrieben : 
J^(f^sb) — EKj)fisb) 
1 
27iS\e^-\- E^ — mqs 
+ Mq^ 
, ( 63 ) 
worin wie sonst q^ = 
Q 
ist. 
Die vorher behandelten Systeme, wie eine Membran mit 
träger Scheibe oder eine Membran mit Scheibe und Feder usw. 
ergeben sich ohne weiteres als Grenzfälle dieser Entwicklung. 
Auch nach der Methode der inneren erzwungenen Schwin- 
gung lassen sich die Schwingungszahlen berechnen. Ich schreibe 
hier kurz die Formeln an: Wenn w = P‘ G{q^) ist, worin G{(^) 
den Ausdruck bezeichnet: 
- (1- 
dann ergeben sich die Schwingungszahlen aus der folgenden 
Gleichung: 
mE, q^ G{q^) ^ mq^ - E, E,G{q^) = E, + A/, . (64) 
Die Berechnung ist zweifellos durch die Reihenentwicklung 
verwickelter als die Berechnung nach der ersten Methode. 
6. An der Scheibe sind mit Federn zwei Massen aufgehängt. 
Sie würde dem Amboß und dem Steigbügel entsprechen, während 
die Scheibe dem Hammer entspricht. Die den vorigen Gleichungen 
entsprechenden Formeln lauten: 
Ws ~ Aus cos qt, 2. x^ = B cos qt, S. x^ = C cos qt, 
4. (x^ — Ws) A/,2 -|- Ws Mq^ = — 27ibS 
5. x^ -|” E^^ (ajj x^ -}“ E^^ (s/j w^ 0 , 
6. m^x^ E^ x^ -j- {x^ ajj) E^^ = 0 . 
Aus Gleichung 1, 2, 3, 5 und 6 ergeben sich die willkür- 
lichen Konstanten, wie folgt: 
