Die Leitung des Schalles im Ohr. 
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T> ... ^(-E^2S + -^S — + 
IS — A.Ut= U — — p p , 
•^12 -^23 
ÄUs — C X 
^Ij-^as -^12-^3 -^23-^3 ~ (-^23 -^ 3) ^^1 ~ ^1 ^^^2 S 
-^12 -^23 
Die Gleichung 4 hat dieselbe Form wie die Gleichung 3 
des vorhergehenden Problems, nämlich: 
{B — A Ms) 
Au. 
2jibS 
1 dus 
Us dr ‘ 
Die charakteristische Gleichung lautet dann: 
( ,, t7j (,tts V) B (/^s V) __ 1 w 
«^0 V) — RK, iiUs b) 27t S ^ 
I -^23 ~^3 (-^23 -^ 3 ) ^^1 -^23 ^2 ~ ^1 ^2 S **] -^12 
\E^^E^^ + E^^E^+E2^E^ — {E^^+E^m^ — E^^m^q“ + m^ni^q 
+ il/g^}. (65) 
Die vorher behandelten Systeme erscheinen als besondere 
Fälle des allgemeinen jetzt untersuchten Systems. So ergibt sich 
z. B. das System Membran mit Hammer und Amboß, wenn E^^ = 0 
ist usw. 
7. Die Statik des Systems: Membran mit Scheibe durch 
Besselfunktionen dargestellt. 
Die statische Verrückung der Membran ergibt sich dann 
ohne weiteres aus den allgemeinen Formeln, 
a) Für eine zentrische Kraft P ist 
P Ug(b') (Ms(r)) 
7t S (jUs ay Ts 
(66) 
Die Verrückung der Scheibe, d. h. der Merabranpunkte 
r ~ b, wird wiedergegeben durch : 
l^sjbW 
{fis ay Ts’ 
Auf anderem Wege kann man ähnlich wie S. 15 zeigen, 
daß die Verrückung der Scheibe bei dieser Krafteinwirkung 
