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0. Frank 
Bei dem Grundton der Membran mit unendlicher Hammer- 
masse schwingt die Membran, ohne daß eine Knotenlinie in ihr 
selbst vorhanden wäre, um den Hammer als Knotenlinie. In diese 
Linie muß die Knotenlinie des ersten Obertons des Systems mit 
wachsender Masse des Hammers übergehen. Sie läuft durch den 
Drehpunkt des Hammers, umschließt ihn um so enger, je größer 
seine Masse ist. Einen analytischen Anhaltspunkt kann man wohl 
in diesem Fall noch verhältnismäßig leicht durch Feststellung von 
w für den Radiusvektor = 0 gewinnen. (Für einen raschen 
Überblick wäre p.a etwas kleiner als 2.417, r — \a und -fa zu 
wählen.) Auch für den zweiten Oberton kann man den Verlauf 
der Knotenliuien auf Grund von ähnlichen Überlegungen skizzieren. 
Knotenlinien bei unendlich großer Masse des Hammers sind der 
Hammerradius und die Radien im Abstand = ± 120® vom Hammer. 
7. Mit dem Anfang des Hammers sind zwei an Federn auf- 
gehängte Massen (Amboß und Steigbügel) verbunden. 
Die Behandlung ist ganz analog des ähnlichen Problems für 
die mit zentrischer Scheibe versehene Membran (vgl. S. 43). Die 
Gleichungen, die das System charakterisieren, lauten: 
1 . 
4. 
5. 
6 . 
Ws = aacosqt, 2.x^ = Bcosqt, S.z^ = Ccosqt, 
(X, - <».) JS.. + ^ 
w, X -F (ajj — Xj) -F {x^ — w,) = 0, 
m^x + E^x^ + {x^ — a:,) jEj, = 0. 
Hierin ist Wg die lineare Verrückung der Spitze des Hammer- 
griffes. Auf diesen Punkt sind alle anderen Verrückungen und 
Koeffizienten bezogen (vgl. S. 21). 
Aus Gleichungen 1, 2, 3, 5, 6 ergeben sich die willkür- 
lichen Konstanten ähnlich wie früher, zu: 
JJ — aa — ü ^ ^ , 
■^12 -^28 
aa = C 
E^+E^^ - {E^ + A;,) m, q^ - -k E^^) q^ + m, w, g* 
-^12^28 
Die Gleichung 4 hat die Form: 
— aa) 2^ 0 16 c» Km 
