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0. Frank 
= qm{1 — ö) (1 3 ö), worin d = — 
0 a 
ist. Diese reduzierte Masse der Membran steht in dem Verhältnis 
zur Masse der Scheibe wie 1/R und es existiert die Beziehung: 
Qsck __R (1 — (3) (1 + 3 (3) 
Qm Q 
Wenn nun S = 0.2 ist, was eine Koppelungszahl von un- 
gefähr 0.5 für die Verbindung Scheibe mit Membran ergibt, und 
wenn R aus der obigen Zahl entnommen wird, dann erhält man : 
Qsch _ 13.4 ^ 0.8 X 1.6 ^ 
qm~~ 6 ^ 0.04 ~ 
Berechnet man jetzt aus diesen Daten die zwei ersten Wurzeln 
der charakteristischen Gleichung für das System Membran mit 
Scheibe und Membran mit Stab, so kommt man in beiden Fällen 
zu ziemlich denselben Zahlen, nämlich 
Membran mit Scheibe <5 = 0.2: Für die Grundschwingung fia = 0.70. 
Die erste Oberschwingung , = 3.7. 
Die zweite Oberschwingung , = 7.8. 
Membran mit Stab : . . . . Die Grundschwingung „ = 0.65. 
Die erste Oberschwingung , = 3.3. 
Ich füge noch hinzu: Für eine „Membran, frei ohne Be- 
lastung“ ist die Grundfrequenz bestimmt durch . jua = 2.404. 
Für Membran mit massenloser Scheibe . . „ = 2.575. 
Für einen Membranring , = 3.81. 
(Jedesmal d = bja = 0.2.) 
3. Ergebnisse der Theorie für die Physiologie der Schall- 
leitung. 
Meine Abhandlung ist in der Hauptsache der mathematischen 
Behandlung einiger Modelle gewidmet, die dem wirklichen Aufbau 
des Ohrs sehr nahe liegen. Die Annäherung ist bei dem Modell III 
so weit erfüllt, daß man ebenso gut mit ihm hören würde wie 
mit dem wirklichen. Die Mechanik des schalleitenden Apparates 
ist dadurch sowohl nach der statischen als nach der dynamischen 
Seite wesentlich weiter entwickelt, als dies bis jetzt der Fall war. 
Besonders muß man sich darüber wundern, daß die an sich ein- 
