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F. Lindemann 
Aber hier ist noch die Bedingung zu erfüllen, daß TKada 
+ Wßdß ein vollständiges Differential sei; das ist nur erfüllt, 
wenn ~ ß) = Konst., und wenn §, = ^2 = reell ist. 
Für die Rotationsfläche der Kettenlinie ist F^ = a 
• cosin (a — ß), wo a eine Konstante bezeichnet (vgl. § 12 der 
Abhandlung), also 
F = 2 F\ = ~ 2 a- ■ cosin^ (a — ß). 
Für die Kugel vom Radius 1 ist (vgl. § 5 der Abhandlung): 
F=2F\ 
y>{a — ß) 
2 
cosin^ (a — ß)' 
Da hiermit die Bestimmung aller Flächen konstanten Krüm- 
mungsmasse auf partielle Gleichungen erster Ordnung zurück- 
geführt ist, so ist damit indirekt auch die Integration der Diffe- 
rentialgleichung 2 
9 ^ 
geleistet; vgl. meine frühere Arbeit in den Sitzungsberichten der 
Akademie von 1922, S. 22. Damals hatte ich obige Gleichung (55) 
noch nicht aufgestellt; deshalb müssen einige Angaben dieser 
Arbeit über die Art der einzuführenden willkürlichen Funktionen 
abgeändert werden. 
11 . Aus demselben Grunde leidet die Abhandlung an einer 
Lücke, indem den willkürlichen Funktionen der Lösung ein zu 
großer Spielraum eingeräumt wurde, wie die Herren Lieb mann 
und Kommerell richtig bemerkten. Unter Hinzunahme der 
Gleichungen (33) und (55) wird diese Lücke ausgefüllt, und unter 
Benutzung der früher aufgestellten Gleichungen gelingt es doch 
wieder, die Lösung auf bekannte Probleme zurückzuführen. 
Die auf Seite 27 der Abhandlung über die Integration der 
Gleichung s = sin gemachten Angaben, welche Operationen zur 
Bestimmung von R, R‘, 0, W auszuführen sind, müssen auf Grund 
der jetzt erreichten Resultate abgeändert werden. 
Ferner ist als Ergänzung zu der Abhandlung hervorzuheben, 
daß die in § 7 derselben besprochene Schwierigkeit tatsächlich 
nicht besteht; infolgedessen führt das in § 8 angeführte Verfahren 
zwar zu neuen Lösungen der Bourschen Differentialgleichung, 
