( S'/ ) 
'df- 
dt 
voortdurend nul moeten zijn, zijn de oppervlakte-integralen 
alle nnl, zoodat vergelijking (13) bewezen is. 
De grootheden (p en 7 , die ingevoerd zijn, om ervoor te zorgen, 
dat de veranderingen '\'an de electrische verschui’sdng en de magne- 
tische inductie vloeiend plaats hebben, zijn gedefinieerd als de som 
van de quadraten der rotaties van die twee vectoren, afgezien van 
de coëfficiënt , die is inge'i’oerd om te maken, dat i^ergelijking 
(13) geldig zou zijn. Het komt mij voor, dat dit de meest eenvoudige 
definitie A'oor (p en 7 is; daar het echter zou kunnen schijnen, dat 
0/ Ö(7 d/i 
^ ^ ^ , en ^ 
OcV oy oz 
krijgen, Avil ik erop Avijzen, dat de volgende betrekkingen gelden 
zoo nog niet gezorgd is, dat ^ ^ , en ^ geen te groote AA^aarde 
(p = 
Mhmi 
-f 
ö«Y 
dx 
dr 
( 21 ) 
(22) 
waarin de Auerkante haakjes AA'eer aangeven, dat ook de OA^ereen- 
komstige termen, AA-aarin de andere componenten voorkomen, be- 
doeld zijn. 
Om dit aan te toonen Averken Avij de quadraten in vergelijking 
(9) uit en beschouAven afzonderlijk de termen 
S 
Ör/ Ö/i Ö/i 0/ 0/ 0<7 ) 
(23) 
.. 0^ 07t 0^ 04 
•ij ven wij — — 4 " ^ w ew integreeren den eer- 
oz oy Oz Oy 
sten term partieel naar 2", den tAveeden naar ?/; de oppervlakte-inte- 
gi’alen vallen AA'eer Aveg en AAÜj A^erkrijgen : 
0 a 04 
Aoor 2 Y — 
Oz Oy 
I 7 
07 / 02 : 07/02 
0 /0a 0/A 
/ + ^ +.9 
=-ƒ[ 
0 y 
. 0 Vi 
+ +/ 
0 .^; \^y 02 
0 y 
dxdz ' 0<'7;02 
A _L ^ 
07/ ^02 07i 
dmdy 
+ 9 
0777 dy 
0 y 
0 , 770 // 
dr . 
■ dx 
(24) 
dx. 
(25) 
Vergelijking (25) is Aveder uit (24) afgeleid door de systemen met 
electrische ladingen buiten beschoiiAving te laten en dus te stellen. 
, n T 1 0/ 0a 04 
dat overal geldt : v- + ^ ^ 
O.r. Oy 02 
0. Integreeren Avij nu nog eens 
