( 94 ) 
mogen beschouwen, of met andere woorden, die temperatuur voor 
Avelke de theoretische isotherme van dat mengsel, steeds homogeen 
gedacht, één horizontale raaklijn bezit, en dus maximum- en minimum- 
druk zijn samengevallen. 
Deze grootheid is aa'cI geen Avaarnemingsgrootheid, en daarom 
zou men oppeindakkig kunnen ineenen, dat de invoering Amn deze 
Ter geen nut heeft; maar ten eerste zijn er zeer veel gevallen, 
waarin de kritische temperaturen, AA^elke de Avaarneming levert, niet 
A^eel van deze grootheid verschillen, en ten tweede zal reeds de 
eenvoudige aanname, dat deze grootheid vloeiend met de samenstel- 
ling verandert, tot vele gevolgtrekkingen leiden, die door de ervaring 
bevestigd zijn geAvorden. ■ Als voorbeeld herinner ik aan den samen- 
hang A'an het feit, dat als een mengsel een minimum kritische tem- 
peratuur heeft, er een inaximumdruk op de connodale lijn bestaat. 
Al de nadere gevolgtrekkingen, die op dezen Aveg zijn afgeleid geAVor- 
den, en verdere besluiten voor de theorie der mengsels A^an gewicht, 
zal ik echter nog in meer exacten Amrin kunnen geven, door de nadere 
beschonAving van de beteekenis van [i zelve. Yoorloopig echter alleen 
voor het geAml dat een der coëxisteerende phasen een verdunde gas- 
phase is. In dat geval is en te verAvaarloozen. Zoolang Avij 
namelijk met zeer verdunde phasen te doen hebben, kan in de formule 
MUTfi 
=ƒ 
vdp 
de waarde van v voorgesteld worden door 
MJRT 
P 
, en AÜnden AAÜj voor 
elk mengsel, hoe ook samengesteld, 
METp = MRTl p + 95 (T) 
om in overeenstemming te blijven met den vorm Amn pag. 547, zal 
ik <p{T) zoo bepalen, dat AAÜj schrijven kunnen: 
n = log — — 1 . 
Dit beteekent in fig. 1 dat voor alle mengsels, Avelke de AA^aarde 
van X, y en 1 — x — y ook zei, de gastakken elkander bedekken. 
In al zulke gevallen Avorden de vergelijkingen (1) en f2) vereen- 
voudigd tot 
^2 _ ^’i 
1— 1— «1—3/1 
1— «1—3/1 
en 
1— «s— 3 /, 
