( 96 ) 
Hieruit volgt dat de grootheid, welke wij genoemd hebben bij 
benadering kan gevonden worden, door differentiatie van bovenstaande 
vergelijking (4) en dus kan gesteld worden : 
I dp' 
p' dx^ 
1 dp' 
P' 
Evenzoo 
Pxi 
Zoodat de afhankelijkheid van en ix!y^ van de coördinaten en 
?/j teruggebracht is tot de afhankelijkheid van den coïncidentiedruk 
van x^ en y^. Deze coïncidentiedrukken zouden de maximumspan- 
ningen van de verschillende mengsels zijn als zij zich als enkeh^oudige 
stoffen zouden kunnen gedragen. En voor deze maximumdrukken 
geldt ten minste als benadering de betrekking: 
Ar , P' T,r-T 
— Aep log — = / 
Po- 
en 
of 
en 
Bijgevolg vindt men : 
p'x, = — 
II y, = - 
/ 
T 
l_ 
T 
dTcr 
dx^ 
dT.r 
f 
dVi 
d Qf* d log d Qj' 
T dx. 
+ 
+ 
+ 
T 
dlogpa 
dx^ 
d log Pc 
dVi 
d log Pc, 
dx. 
I d cr d log Ter I d log Pc 
= dz/, + dy. 
(5) 
( 6 ) 
Volgens de wijze van afleiding blijken deze formules alleen als 
benaderingen beschouwd te mogen worden, als de dampdruk laag is, 
en dus T ver beneden Tc- ■ Met ƒ = 7, kan dus de factor van den 
eersten term op een waarde van ongeveer 12 of 14 gesteld worden, 
terwijl de factor van den tweeden term gelijk de eenheid is. Hebben 
dus 
d log Ta 
en 
dx^ 
d log Pc, 
dyx 
en 
d log Tc 
een waarde van dezelfde orde als 
d log per 
dy^ dx^ 
dan vinden wij voor een gang die weinig verschilt 
dTr- 
van evenredigheid aan — 
dx. 
Wij komen dan langs een geheel 
anderen weg tot een besluit waartoe ik vroeger gekomen was. (Cont. 
H, pag. 148 etc.). Alleen zijn wij langs dezen weg in staat gesteld, 
een correctieterm toe te voegen. Natuurlijk dat deze vergelijldngen 
