102 ) 
Zij snijdt dus de 
]r-as ter hoogte y 
P- 2 — 
Pz—Pi 
In deze omstandig- 
heden hebben wij dan het interessante geval, dat de toevoeging van 
een stof met gegeven maximumspanning aan een binair mengsel met 
een dampdruk die aan die maximumspanning gelijk is, niets aan dien 
druk verandert, hoe groot of klein ook de hoeveelheid is, welke toe- 
gevoegd wordt. 
De andere lijn van gelijken druk, dus de doorsnede van het damp- 
blad, welke op gelijke hoogte p ligt, en welke de phasen bevat welke 
met die der eerste lijn coëxisteeren, kan uit: 
P=Pi 3/1) +P2 +P,yi 
afgeleid ^vorden door a’i en y^ in en y.^ uit te drukken, en dit kan 
als p';r2 eii p)j.2 gelijk 0 is, en phi en als constant mogen beschouwd 
worden gemakkelijk geschieden. Wij schrijven dan : 
en 
^’i 
1—^1— 2/1 1—^2— 2/2 
y^- — y-^ 
1 ."Cj 1 1^2 y 
Deze vergelijkingen zouden ook gelden als en n'y^ nog ’s^an 
a\ en afhangen, maar zouden dan geen dienst kunnen doen om 
•Tj en 2/1 in en y.^ uit te drukken. Door de uitvoering der aange- 
geven substituties, vindt men: 
_ — ? ( 0 ) 
P Pi P2 Pz 
Daar het ons echter niet alleen te doen is om de uitkomsten te 
verkrijgen, maar wij ook de vroeger gegeven vergelijkingen willen 
toelichten, keeren wij om de lijn van gelijken druk voor de damp- 
phasen te bepalen terug tot vergelijking II. 
Blijven wij den index 2 voor de dampphasen behouden en den 
index 1 voor de vloeistofphasen, maar passen wij II toe op de damp- 
phasen, dan heeft zij de gedaante : 
Ujj dp = 
+ 
(xi-x,) 
(xi—x,) 
dx,dy. 
+ (2/1— 2/2) 
Ö«2Ö2/2 
+ (2/1—2/s) 
a^g 
02/2' 
dx^ -f- 
% 2 - 
Nu wij voor de dampphasen phs en verwaarloozen mogen, 
mag dit ook geschieden ^mor de tweede afgeleiden van p ; en kunnen 
wij dus stellen : 
