( 103 ) 
en 
= MRT 
1—^2 
= MRT 
a^g 
— ’ a.7;,d?/. 
1 — 
= MRT 
1 ^2 y 2 
^ 2 ( 1 — -^2— ^ 2 ) 
De grootheid —v^—i\ — (.r^ — x^) 
dv\ f dv'\ 
T- ~ iVi—y^) -r~ ; en voor 
<i^Jp Kdy^Jp 
den damp, die geacht wordt de wet van Boylê te volgen, en dus 
onder gegeven druk, voor gelijk aantal molekulen, een even groot 
f dv\ f dv\ 
volume in te nemen, zal — en geliik 0 zijn. Verwaarloozen 
\dxjp \dyjp^ ^ J 
wij bovendien het volume t\ van de vloeistof tegenover i\ het volume 
van den damp, dan verkrijgen wij na door MR T gedeeld te hebben ; 
= (^ 1 —^ 2 ) 
P 
+ 
1—2/2 ^ 2/1 -2/2 
^2(1— ^2— 2/2) 1 — ‘«2-2/2 
1 / \ \ — x„ 
+ (2/1 - 2/2) 
dx^ -f- 
%2 
1 —^ 2 — 2/2 ' ^2(1— ‘« 2 — 2/2)' 
Voor een binair stelsel levert dit de bekende vergelijking ; 
dp _ x^—x^ 
p x^{l—x^) 
Substitueeren wij verder voor — -x^ en de waarden ; 
(1— ^,)(e '''^^—\)—y^{e 
x,—x„ 
—p' 
2/1 
- 1 ) 
(1— « 2 - 2 / 2 ) + ‘« 2 ^ ^■^‘+2/,e ^'//^ 
en 
2 /i— 2/2 = 2/2 
(1— ‘«2 — 2/2) + ‘«2^ ""^+2/26 
dan wordt door integratie verkregen : 
-p.' 
yi 
(1— ^ 2 — 2/2)+«2e 
of in verband met vroeger opgegeven waarde van e 
C 
-/V 
en e 
—p 
"Vi 
(1 — ^2 — 2/2) + ^2 — + 2/2 — 
P 2 Pi 
De constante C is natuurlijk de druk voor x^ en y^ gelijk 0, en 
dus gelijk p^, waaruit wij vergelijking (9) terugvinden. Geven wij 
nu p een gelijke waarde als bij het vloeistofblad, dan vinden wij 
Pi 
