( 642 ) 
attractie iii ,/De continuïteit van den gas- en vloeistoftoestand”, Hoofd- 
stuk II en voor de l)ij botsing van twee moleculen optredende krachten 
in deze Verslagen VII bl. 160. 
Vooraf Avil ik er echter op wijzen, dat het niet noodzakelijk is 
de viriaalvergelijking toe te passen op een bepaalde hoeveelheid slof, 
die zich in een bepaald volume bevindt, ingesloten door een vasten 
wand, zooals meestal geschiedt. Wij knnnen die vergelijking even- 
goed toepassen op een gedeelte van een homogene phase, dat door 
een denkbeeldig scheidingsvlak van de omrijigende, in dezelfde phase 
verkeerende, stof is gescheiden. Binnen zidk een oppei’vlak zullen 
niet steeds dezelfde molecnlen gevonden worden, maar Avel mogen 
wij aannemen, dat er op twee verschillende tijdstippen en een 
even groot, of althans bij zeer hooge benadering even groot, aantal 
dv 
zich in zal bevinden en dat de uitdrukking lEmx — eveneens op de 
tijdstippen en dezelfde waarde zal bezitten, zoodat wij mogen 
stellen 
d d.v 
— 2 mx — — 0 
dt dt 
benevens de overeenkomstige uitdrnkking voor de y- en voor de ^- 
coördinaten. 
Hieruit is af te leiden : 
=. — 
dinx dmif dmz 
(.4) 
Zoo men het volume der moleculen tegen het volume, waariji zij 
bevat zijn, mag verwaarloozen, terwijl de molecidaire krachten zoo 
werken, dat zij binnen in de homogene phase gemiddeld nnl opleve- 
ren, heeft het rechter lid alleen Avaarde aan de grens A'an het be- 
schouAvde volume en kan dus tot een oppervlakte-integraal Avorden 
it-eruggebracht. 
Het linker lid dezer vergelijking is onafhaidcelijk van de omstan- 
digheid, of de ruimte, die Avij beschoinven, beslotc]i is binnen een 
denkbeeldig oppervlak of binnen een vasten Avand en is in het 
laatste gCA^al ook geheel onafhankelijk van den aard van dien wand. 
Het rechter lid moet hiervan dus ook onafhankelijk zijn. In het 
dm 
acA^al Auin een vasten Avand is — = 0, 
^ d.t 
zoodat men het rechter lid 
■ƒ 
F' r cos (?«, ?•) do := 3 F’ V 
kan schrijven : 
