r G49 ) 
SI 
r' sm tfi cos^ (f dip </i|7 = — jr r‘ 
3 
al.s men voor i[’ tuöselie]i 0 on '2 .t, voor p tnsjiohcn 0 en — Jt in- 
2! 
tegreert, wat moet geseliieden, daar die doelen van de afslandsspheer 
1 
\an moleeuul r, waarvoor p — rt hij de gegeven .v,. niet getrotten 
2 
kunnen worden. Schrijven wij im ^'oor in de i)laats .v' -f- .s-ik wat 
wij mogen doen, daar de termen met s .s\ cos {s, .s\) gemiddeld md 
zullen opleveren, dan kunnen wij voor den term met de integi'atie 
luiar (hi^, t/t.\ en diL\ dadelijk uitvoeren, en krijgen: 
ƒ 
F (ii^, Cj, dif^ di\ di(\ = )i . 
Voor den term mot daarentegen kunnen wij de integratie naar 
thi, (Ir en ihr dadelijk inlvoeren, en krijgen: 
Zoo krijgen wij 
rr F )i 
J 
^ F (u, V, U') du dr dic — n. 
la s' F {u, V. ic) du dr du- 4"^ •‘'4 ('h’ '^'i) dr, du\ 
Deze twee integralen leveren ieder u rn F, waar niF tweemaal 
de gemi<ldelde le\ endo kracht van een molecnid \"()()rstelt. Zoo \’inden 
w ij voor de totale kracht op de afstandssphereii : 
4 — 
— :xF rd niF 
3 
en ak wij deze grootheid door het totale oppervlak A:üt F n doelen 
krijgen wij den gemiddelden druk: 
1 
— ?/, ulF 
3 
wat ovei'eeidcomt met den druk, die o[) een slilstaanden wand 
woi-dt uitgooefend. 
Bij het herekenen van de l)otsing.skans is hier de invloed 'wan de 
uitgebreidheid van het molecuul niet in aanmei'king genomen even- 
min als de onderlinge attractie der moleculen. Het is dus duidelijk, 
dat wij slechts een eei'ste benadering hobbeii verkregen. 
