( j 
Nog altijd zijn de te groote waarden \an /> in het begin — hier 
sleclits tot aan eirca 300 atin. - - niet verdwenen, hetgeen er'oj) wijsl 
(Jat a = 300 w^ellicht nog altijd ictw te gi-oot is, maar daarna is de 
overeenstemming zeei- goed. Dat de ^vaal■den van h in den l)eginne 
niet betronwl)aar zijn, komt ook daar van daan, dat bij de groote 
volumina geringe onnaiiwkemigheden in de waai'den daarvan van 
grooten invloed zijn. Zoo is het cijtei- v = 10690 l)ij y> == 100 hoogstens 
slechts tot in de tientallen nauwkeuilg, zoodat het bv. ook 10680 
of 10670 zon kunnen zijn, waai-door b = v — (r — h) dadelijk 10 
of 20 eenheden kleiner zou worden. De waarden van h , /berekend” 
zijn door middel van (1) bepaald onder aanname van 
bg = 917 ; ^0 — 463 . 
De wijze, waarop kan bepaald worden, is de volgende. Stelt 
men in (1) 
h-h. 
dan gaat (1), daar dan b — 
X 
1 X 
1 X 
hy-h 
{hq — b) is, over in 
l-x\ 
zoodat 
bq-b 
V — b 
X 
Uit deze vergelijking wordt, bij een aangcnome]i vvaaj'de vaji bq, 
uit V en b bij bv. 500, 1000, 1600, 2200, 2800 atm., x bepaald. 
Alsdan berekent men b^ uit 
hetgeen uit (1) onmiddelijk volgt. Zoo vond ik met b,j — 917 bij 
1000, 1600, 2200, 2800 atm. resp. de waarden />„ = 455, 463, 462, 
466. Neemt men a = 400 aan in plaats van a = 300, dan vindt 
men met b,j = 1000 bij p = 2800 atm. de waarde b„ = 463. Met 
a = 500, bq — 1100 vind meii bij 2800 atm. wederom b^ = 464, 
zoodat wel met volkomen zekerheid als zeer weijiig \an 463 
verschillend kan worden aangenomen. 
Met deze Avaarde van /»„ werd nu eerst bq terug bei-ekend. Uit 
(1) volgt nl. : 
{ b—b,y _ ^ b—b^ _ {o—b) — jb—b^) 
(bq—bj^ v—b v—b 
tot en met lüOO atm. zijn de waarden van v bij C(J0, 700, 800, 900 en 1000 atm. 
de gemiddelden van die der eerste mclliode (die der elcelrische eontnclen) en die 
der 2e methode. Van af 1100 alm. zijn alle waai’den van r door do eerste metliode 
bepaald. 
