( 734 ) 
punten van elk electron de bovengenoemde gevarieerde standen oj) 
dezelfde oogenblikken zullen innemen, waarop zij bij de werkelijke 
beweging de overeenkomstige oorspronkelijke standen bereiken en 
dat eveneens in ieder punt der ruimte de gevarieerde dieleetrische 
verplaatsing op lietzelfde oogenblik bestaat als de oorspronkelijke 
dieleetrische verplaatsing bij den werkelijken bewegingstoestand. 
Zooals men ziet is hiermede de snelheid der geladen materie en de 
veranderingssnelheid van i) voor den ge varieerden toestand gegeven, 
d. w. z. zoowel de convectie- als de verplaatsingsstroom. Wij kennen 
dns ook den gevarieerden stroom I en het eerste werk zal zijn, de 
variatie é I met belmlp van q en cf ö uit te drukken. Daarbij kunnen 
wij er vooraf van verzekerd zijn dat ö I solenoidaal verdeeld is. Dit 
volgt hiernit dat in de verschillende toestanden die elkander bij het 
gevarieerde verschijnsel opvolgen een bepaald volume-element steeds 
dezelfde lading heeft en dat ook steeds aan de voorwaarde (I) vol- 
daan is. 
§ 5. Wij zullen vooreerst d üa- beschouwen. Daaronder hebben 
wij, zooals gezegd is, de verandering in een bepaald punt der ruimte 
te verstaan. Duidt men met (d m) de verandering voor een bepaald 
pnnt van een electron aan, dan is klaarblijkelijk 
dü-ï d 1 ) 2 ; d 0^' 
Geniakkelijk toont men aan dat 
(d%) 
dt 
d^x 
is, wanneer men onder — niet de vei-andering per tijdseenheid in 
dt 
een vast punt der ruimte verstaat. 
waarvoor wij 
dqx 
di 
of qa- schrijven, 
maar de verandering van q^- -N'oor een bepaald punt van een electron. 
Derhalve is ook 
(dOa;) 
- , dq,, d.p. dqa- 
Met behulp van deze vergelijkingen en van (7) vindt men nu 
dix = d (Ox -f- ^ t>x) — d Da; + (> d l'x -f- l'a; d () — 
• • dcix dq^ d^x 
dox dox di\x ^ . 
— 9 qx q.y ^ 9 q^ dtv {q q), 
OA’ OW Oz 
