( 735 ) 
of wanneer men bij het tweede lid het eerste lid A'an (11), met 
^•ermenigvnldigd, voegt, na eenige verdere herleiding 
, d öcir dcix öctx 
{f h' = — (et -[- (> qa) -)- Q Ua -r h 9 1“ Q h: Ö.r 
0 ^ o,?’ ■ dy öz 
— 9 qa- 
Öl-'a 
d.v 
'■> 1 / 
9 q^ — — 9 q^ — + qa- div {u t^) 
— ^ ^ ^ ^ ~ ^ 
De twee laatste termen te zamen zijn de eerste component der 
rotatie van den vector met de componenten 
9 t);/)? 9 (^2 qa 9 (^ 2 ; % q?/ öa)? 
welke vector niet anders is dan het vectorpiodnct van q en b, ver- 
menigvuldigd met Q. Gaat men met en dk op dezelfde wijze te 
werk als met dk, dan komt er ten slotte 
d i ^ (d b + 9 q) + rot <9 [q . ü]} (8) 
Door deze uitkomst wordt bevestigd dat dl solenoidaal verdeeld 
is. De door den laatsten term voorgestelde vector heeft nl. deze 
eigenschap wegens den mathematischen ^ orm van dien term en Avij 
zagen reeds dat de vector db + pq solenoidaal verdeeld is. 
§ 6. Walmeer Avij ons nu voorstellen dat op de aan het slot Aam 
§ 1 besproken Avijze bij elke electriciteitsbeweging eene bepaalde 
magnetische energie behoort, kunnen Avij uit de voor d( gevonden 
uitkomst de variatie óT dier energie berekenen. 
Vooreerst volgt uit 
“b ()// “k kï dS — 
dS. 
De integratie moet hier over de oneindige ruimte Avorden uitge- 
strekt. Hetzelfde geldt van andere ’ ruimte-integralen en Avanneer er 
geïntegreerd of partieel geïntegreerd wordt, nemen wij aan dat de 
daarbij te voorschijn komende integralen over het oneindige grens- 
vlak der ruimte A^erd wijnen. 
Vervangen wij nu volgens (5) () door rot a, passen wij vervolgens 
partiëele integratie toe en bedenken wij dat tengevolge van (V) 
rot (f5 = — dl 
c 
is, dan verkrijgen wij 
