( 225 ) 
hier volhouden om de phasen, door het onderste blad voorgesteld, 
damjjphasen te noemen, en die van het bovenste blad vloeistofphasen, 
dan streldven zich de dampphasen niet uit tot het punt waar de 
vereeniging der beide takken heeft plaats gegrepen, (het plooipnnt), 
maar slechts tot het punt waar voor de waarde van =0 is, dus 
tot het punt waarin twee op\’^olgende lijnen ’\ an gelijken drnk elkan- 
der snijden. Yoor al de punten die aan de eene zijde van dat snij- 
punt gelegen zijn, bijv. aan de zijde waar het plooipnnt ligt, is 
^'■21 ^ Oj 611 deze pnnten zullen dus bij toeneming van den druk zich 
bewegen naar het geconjugeerde pnnt, terwijl al de punten die aan 
de andere zijde gelegen zijn, zich van de pnnten, die coëxisteerende 
phasen aandniden, verwijderen zullen. Als wij dus de termen f/vloei- 
stofphase en dampphase” blij’S'en bezigen in den zin zooals wij tot 
hiertoe hebben gedaan, moeten wij voor de punten welke gelegen 
zijn tnsschen het plooipnnt en het punt waarvoor = 0 is, vloei- 
stofphasen met vloeistofphasen laten coëxisteeren. Hadden wij voor 
de twee paren van het ternaire stelsel een beloop van den druk, 
zooals Cont. II, pag. 135, tig. 12 voorstelt, dan zouden de boven 
gegeA'en regels blijven gelden; alleen ligt dan tnsschen het plooipnnt 
en het punt, waarvoor = 0 is, een reeks dampphasen, die met 
danipphasen coëxisteeren. Dan is er voor deze phasen retrograde 
condensatie van de tweede soort. Het laat zich verwachten, dat bij 
een ternair stelsel, dit verschijnsel gemakkelijker zal zijn waar te 
nemen, dan bij een binair stelsel. Het gemakkelijk waarnemen van 
retrograde condensatie toch eischt dat de twee bladen van het ver- 
zadigingsvlak niet dicht bijeen liggen ; en nu zal de afstand der beide 
bladen in het midden grooter zijn dan aan de kanten, waar wij 
slechts met een binair stelsel te doen Iiebben, omdat de eischen voor 
stabiliteit en voor coëxistentie bij een ternair stelsel strenger zijn dan 
bij een binair stelsel (zie Deel X, pag. 683). Dan moet men echter 
ook vermijden het geval dat er een Averkelijke maximum druk is, 
omdat er dan ook midden in de figuur een pnnt is, AvmarA^oor de 
beide bladen elkander raken. 
c. Hellintjslijnen en Koordenenveloppen. 
AVanneer men bij een binair stelsel de lijnen p = f {ccd en p = f {x^) 
geteekend heeft, dan is daarmede ook de vraag beantwoord welke 
phasen met elkandei* coëxisteeren. Elke lijn evenwijdig aan de AT-as 
verbindt .steeds een paar bij elkander behoorende phasen. Heeft men 
daarentegen geconstrueerd de beide bladen van het verzadigingsvlak 
van een ternair stelsel, dan is dat niet voldoende om de vraag te 
15 ’^ 
