( 226 ) 
beantwoorden, welke pliase met een gegeven phase coëxisteert. Men 
weet wel dat de druk gelijk moet zijn, en dat de t^veede pliase dus 
zal moeten gezocht worden op het amlere blad op gelijke hoogte als 
de eerste phase; maar daar de doorsnede ^'an het tweede blad met 
een plat vlak dat op een hoogte gelijk p is aangebracht, een lijn en 
niet een punt is, is het anhvoord daarmede niet gegeven. Er zal dus 
op het verzadigingsvlak, behalve de reeks ^'an lijnen ^’an gelijken 
druk, die trouwens door de gelijke hoogte reeds van zelven gegeven 
zijn, nog een andere reeks van lijnen moeten A\'orden aaugebracht, 
die van lageren naar hoogeren druk looiien, en door hare eigen- 
schapjien in staat stellen de vraag te beantAvoorden, AA'elke phase A’an 
het eene blad behoort Ihj een phase van het andere blad. Denken 
wij ons Aveder eerst het eenvoudigste geA^al, Avaarbij maximum-drukken, 
hetzij Aoor de paren die het ternair stelsel samenstellen, of voor liet 
ternair stelsel zelf, zijn buitengesloten, en AvaarAmor dus de laagste 
druk gelijk is en de hoogste druk gelijk p-^ is, dan komt de vraag 
dus hierop neder Avelke stelsels van lijnen, uitgaande A’an het punt, 
Avaar de druk het kleinste is, en eindigende in het punt Avaar de 
druk het grootste is, kunnen op een blad of op beide der bladen van 
het verzadigingsvlak Avorden aangebracht, die ons in staat stellen te 
vinden, Avelke phasen met elkander coëxisteeren. Een lijn van ('en 
dergelijk stelsel zal Avorden gevonden in den looji A'an iemand die het 
hellende blad, stel het vloeistof blad, beklimmen zou, zich steeds zóó 
beAvegende dat hij de phase, Avelke l)ehoort bij het pmit, Avaar hij 
zich bevindt, vlak voor zich heeft. Projecteert men dan de raaklijn 
aan den weg, Avelken hij heeft afgelegd, op het horizontale Adak, dan 
zal het punt Avaarin deze projectie het dampblad snijdt, telkens de 
coëxisteerende phase aangeven. De ju'ojectie van zulke krommen op 
het vlak A'an den driehoek OXV heeft dus de eigenschap dat de 
raaklijn gaat door het geconjugeerde punt, en dus de koorde is, Avelke 
de punten 1 en 2 A^erbindt ; Avaaruit Aveder A'olgt dat deze projecties 
de enveloppe dezer koorden zijn. Heeft men dus in het A'lak A^an den 
driehoek de beide takken van de lijiien van gelijken druk geteekend, 
en een paar noden door de koorde vereenigd, tlan zal eeii elemejit 
van de besproken kromme gegeA'en zijn door een oneindig klein deel 
dezer koorde. Laat het punt van Avaar men uitgaat het punt, dat de 
vloeistofphase voorstelt, zijn, Avelk ])unt tot coördinaten heeft .('i en //j. 
Het element van den afgelegden Aveg heeft dan tot projecties de groot- 
heden dx\ en dip. Aan het einde van dezen elementairen Aveg is de 
tAveede phase natuurlijk ook A^eranderd, en dit zal er dus toe leideai 
dat men een kromme lijn moet volgen. Maar de richting Axxn den 
oneindig kleinen weg, zal steeds dezelfde zijn als die der koorde 
