( 232 ) 
dx^ en dy.^, terwijl [ix^ en [ly^ vervangen zijn door — ft'xj en — ii!y^. 
In de daar ter plaatse gevonden integraal moeten dus dezelfde veran- 
deringen worden aangebraeht. Men vindt dan : 
of f 0 y. 0 
Men kan deze vergelijking ook brengen onder den vorm : 
^ /^3— Pi ^ P 2 — Pi P3— Pa 
Voor C^ = 0 is x^ = 0, en de V-as is dus de eerste dezer enve- 
loppen, even als dit bij de vloeistofpliasen het geval was. Voor Cj = co 
is y^ = 0 en 1 — x ^ — = 0. De laatste dezer enveloppen is dus ook 
hier de X-as en de hypothennse. Ofschoon de vergelijking der beide 
groepen van enveloppen verschilt, is de gang in vele opzichten met 
elkander vergelijkbaar, Ook deze enveloppen beginnen rakende aan 
de hypothennse en eindigen rakende aan de X-as. Zij hebben een 
raaklijn evenwijdig aan de V-as, en de meetkundige plaats van de 
punten, waar dit het geval is vindt men nit de vergelijking : 
= 0 
of 
1—e ’ 
1 ‘«2 — . 2/2 
1—e 
of 
1 _ P 2 Pz—Px 
1 x^ — y^ 
P, P 2 — Pi 
welke samenvalt met den damp tak van de lijn der drukking p^. 
Ook deze koordenenveloppe heeft een geconjugeerde, welke, evenals 
dit bij de vloeistofphasen het geval was, weder een koordenenveloppe 
is met grootere waarde der constante. 
Wij zullen, alvorens over te gaan tot de behandeling der koorden - 
enveloppen in meer samengestelde gevallen, als er, hetzij op de zijden 
van den driehoek, of voor een punt binnen in den driehoek, maximum- 
drnk aanwezig is, eenige algemeene opmerkingen over de bijzondere 
. ])unten dezer krommen maken, echter alleen geldig als de tweede 
phase een verdunde dampphase is. 
_ ’^’i gP' .r, 
1 — 2/2 1 — ‘«1—2/1 
^ 
1 x^ y^ 1 ii'j y^ 
Uit den vorm : 
