( 241 ) 
men ook de damplijn, dan is — — = ~ ^ en dus gelijk aan 
P <-hl2 lU 
•vi _ 1 
= \—e ‘''-’P Trekt men daarenboven de lijn der dubbelpunten, 
dan is — ^ = . Amor liet geval dat p'^, = 0 is, vinden wij zoowel 
pdij 
1 r]p 1 dp 1 dp 
voor de Avaarde van — — , als voor — - — en — — steeds 0. Is 
P P P dy 
'dyi positief, dan stijgen de drie lijnen, en zij dalen als p'y, negatief 
is. Bij zeer kleine Avaarde A an p'y, is er nog slechts een gering ver- 
schil in de helling der drie lijnen. Maar mocht p'yj een tamelijke 
Avaarde hebben, dan is er in de stijging der drie lijnen een zeer 
groot onderscheid, en stijgt de vloeistoftak buitengewoon snel. Daar: 
, / dPcr ^ d log Per . 
Pyi — 
T dy^ 
dy. 
IS, 
zullen AA'ij een groote Avaarde van p'^, liebben als 
dTer 
dy. 
sterk negatief 
is dus als de tAveede component een veel lagere Ta- lieeft, Ihjv. als 
men een permanent gas in een A’loeistof perst. Daar hi het al- 
d l0() Per 
gemeen iiiet lineair van i/^ afhangt, en — ^ een AA-aarde zal heb- 
dy^ 
ben, Avelke A'an 0 verschilt, zullen Avij, als Avij stellen : 
niet de juiste Avaarde van p'y^, maar slechts een meer of minder 
l)enaderde AA'aarde Aan p',/^, aamiemen. Bij de geAvoue temj)eratuur 
zal dus, als Avij voor deu tweeden component een stof kiezen, Avelks 
Ter ver l)eneden T ligt en voor den eersten component een stof 
AA'elks Ter ver boven T ligt, niet voor p^^ een ónmogelijke Avaarde 
kiezen, als Avij daarvoor 14 of 15 nemen. In dat geA'al is e' van 
de orde van 10\ Als Avij de gevolgen, Avaartoe Avij gekomen zijn, 
ook zouden durveji toepassen o|) water, dat vooral bij lage temperaturen 
zich zoo al)uorniaal gedraagt, daji zouden Avij in de Avaarde Aaan den 
absorptiecoëfhciëiit voor in water opgeloste gassen een middel vinden 
om over den graad approximatie te oordeelen. 
Amlgens onze uitkomsten is voor kleine Avaarde van als Avij 
den dainpdj’uk van den eersten componejit verAvaarloozen tegenover 
den totalen druk : 
Hierin stelt p^ 
—Pi 1) 
den dampdruk van den eersteii component voor. 
16 ^^ 
