( 258 ) 
De vergelijkingen (6), (7) en (8) bepalen mi de grootlieden (p en 
— pk', nien vindt namelijk: 
^30 
{T-Tk) - 
(9) 
<I> = ~ 
3 ■ 
2 0 
{T-Tk)-^) . 
■ (10) 
p,—Pk = Kir^—^k)+ ( 11 ) 
Langs de grenslijn is v = vk -{- <p, zoodat we de vergelijking 
der grenslijn kunnen schrijven : 
0 = {v—vkY — 2 (v—vk) «P + «Z»" — . . . . (12) 
en in eerste benadeidng stelt dit eene parabool voor 
2. Het p, V, T diagram van een mengsel met Meine meng- 
verhouding x, in de nabijheid van het kritisch 
punt van het ongesplitste mengsel. 
Uit de opvatting van welke wij nitgaan volgt onmiddellijk, dat wij 
het isothermennet van het mengsel verkrijgen door dat der zuivere 
stof een oneindig kleine evenwijdige verplaatsing te laten ondergaan, 
waardoor het kritisch punt {pk, Vk) verschoven wordt naar het kritisch 
punt van het ongesplitste mengsel {p_^■k , v^-k) en tegelijk evenwijdig 
met de coördinaten oneindig weinig uit te rekken, door de ordinaten 
Prk ^'xk 
— maal, de abscissen — maal grooter te maken. Bovendien zal een 
px Vk 
b Evenals v. d. Waals (Arch. Néerl. (1), 28, 171) uit de gereduceerde toeslands- 
8t 3e^-t 
vergelijking p = — berekend heeft i («g — nj) = 2 i/2 (1 — t), heb 
3 V — 1 p" 
ik uit dezelfde vergelijking, met behulp der gereduceerde formule (10), ook 1 (02 + ‘’d 
berekend en vind daarvoor de waarde : 
\ (»2 + Bi) — 1 "k 7,2 ( 1 — t), 
waaruit, als pj en 'o de vloeistof- en dampdichtheden zijn, 
* (ps + fi) = Pi [1 + (1— t)] 
Uit Amagat’s gegevens voor koolzuur bereken ik 
A = I (02 “k pi) = 0,464 “k 0,001 181 [Tk — T), 
of gereduceerd 1 + 0,775(1—1), en voor isopentaan (gegevens van S. Young) 
A = pi [1 + 0,881(1-0]. 
Bovenstaande toestandsvergelijking stelt dus numerisch het verloop van den 
diameter goed voor. 
2) Hetzelfde vraagstuk wat q betreft heeft v. n. Waals (loc. cit.) op eenigszins 
andere wijze behandeld; zijne methode bepaalt ook alleen de s nauwkeurig en de 
grenslijn is alleen in eerste benadering, uit zijne formules af te leiden. 
