( 314 ) 
waarvan de integraal {(j) =J' qdr, over één deeltje uitgestrekt, niet, 
zooals boven ondersteld Avei’d, verdAvijnt. Heeft die grootheid in alle 
punten A^an een deeltje dezelfde Avaarde, dan mag men klaarblijkelijk 
stellen 
~q=N{q). 
Op de omstandigheid dat het oppervlak a sommige deeltjes doorsnijdt, 
Avaarop het straks aankAvam, behoeft dan niet gelet te Avorden. 
Is eindelijk eene grootheid q op Avillekenrige Avijze OA'^er een deeltje 
1 
verdeeld, dan berekenen Avij de middelAvaarde q^ = — {q) A'oor één 
s 
deeltje (s volume daaiwan) en stellen in elk punt r/ — q^ = q^. Men 
heeft dan 
? = 
en kan de middehvaarde q^ op de zooeven aangegeven Avijze en de 
middehvaarde q.^ met behulp van het onder cl gezegde berekenen. 
§ 6. Wij zullen thans de gemiddelde waarden der in de ver- 
gelijkingen (I), (II) en (1) voorkomende grootheden ^ en ^ ^ berekenen ; 
elk daarvan kan in drie deelen gesplitst worden, die resp. van de 
geleidings-electronen, de polarisatie-electronen en de magnetisatie- 
electronen afhangen. Bij de bepaling der middelwaarden zullen Avij 
aannemen dat de besc-houAvde ponderabele stof eene zichtbare 
beAveging met de snelheid ir heeft ; Avij verstaan onder r de snellieid 
die de geladen materie bovendien nog heeft, en vervangen dus in tle 
vergelijkingen t» door -j- ü, zoodat Avij bij het opmaken van den 
gemiddelden stroom ^ ir» en ^ o te berekejien hebben. 
a. Geleiding selectr onen. De gemiddelde Avaarde van q, voor zoover 
zij van deze electronen afhangt, noemen Avij de dichtheid der loaar- 
neembare electrische lading ; wij stellen die voor door ()j. 
Voor de gemiddelde AA'^aarde S A^an q kan men schrijven 
€ = a>, 
Avelken vector Avij den convectiestrooin noemen. 
Eindelijk noemen Avij den vector 
3 = 
.voor de geleidingselectronen berekend, den ge'eidingsstroom. 
h. Polarisatie-electronen. Laat in het beschoinvde lichaam tallooze 
electrisch gepolariseerde deeltjes voorkomen ; zij p het electrisclie 
moment A^an een daarvan en 
( 20 ) 
