( 315 ) 
Deze vergelijking, Avaarin wij het sointeeken opvatten evenals in 
(19), bepaalt een vector dien wij het electrische moment per volume- 
eenheid of de electrische polarisatie zullen noemen. Let men nu op de 
vergelijking ( 7 ) en maakt men gebi'uik van de uitkomsten der vorige 
§, dan vindt men voor de middel waarde q, voorzoo ver deze van de 
polarisatie-electronen afhangt, en die wij q^ zullen noemen, 
q^ = — Div 
Wij merken vervolgens op dat de snelheid n) voor alle punten van 
een gepolariseerd deeltje als even groot mag beschouwd worden. Ten 
gevolge van d t = 0 , is dus voor een enkel deeltje 
^q d T —^Q d t = ^q dr — 0. 
Daaruit volgt dat men de middel waarden q , q^^y , Q volgens 
de formule (18) mag berekenen. Dit geeft 
q iiv = — Div (lüj; ^), enz (21) 
Wij hebben eindelijk nog q o te bepalen. De grootheden q'Cy, 
verkeeren in het geval dat aan het einde van § 5, e besproken 
werd. Men kan echter aantoonen dat men onder bepaalde omstandig- 
heden, met name bij genoegzaam kleine waarden der snelheden 
^x, en van de afmetingen der deeltjes, bij de bespreking dezer 
grootheden van de in § 5 door cp^ voorgestelde middelwaarden mag 
afzien. Wij zullen dus bij de bepaling van 90 niet letten op de deeljes 
die door het oppervlak o doorsneden worden. 
Voor een enkel deeltje is nu 
dp 
q V d T = 
dt 
en dus, wanneer wij eene physisch oneindig kleine ruimte in het oog 
vatten, die aan de beweging met de snelheid lü deelneemt, voor 
die ruimte 
d 
p 11 d T = — -S' p . 
" d.t 
Blijkens (20) mogen wij hiervoor schrijven 
zoodat 
d T : 
1 d 
S 
wordt. 
Bij de uitvoei’ing der differentiatie moet men hier letten op de 
verandering van ^ in een punt dat met de zich bewegende materie 
