( 317 ) 
dan verkrijgen wij 
é 2S Ti ~t~ ~t~ Rot rn?- 
Wij zonden deze geheele uitdrukking den stroom in liet pondera- 
bele Lichaam kunnen noemen, maar overeenkomstig liet spraakge- 
bruik zullen wij den laatsten term daar niet onder begrijpen. Wij 
noemen den vector 
g = + 3 + + (25) 
den eïectrischen stroom, en moeten dus 
(26) 
stellen. 
Men kan S de dielectrisclie verplaatsing in het ponderabele lichaam 
noemen en den verplaatsingsstroom. De totale stroom S is blijkens 
(25) samengesteld uit dezen verplaatsingsstroom, den geleidingsstroom 
3, den convectiestroom en den vierden vector 9v, dien wij in na- 
volging van PoiNCARÉ den Röntgenstrooni kunnen noemen, daar de 
electromagnetisclie werking van dezen stroom, die blijkens (24) alleen 
bestaat wanneer een gepolariseerd dielectricum zich beweegt, bij eene 
welbekende proef van Röntgen is waargenomen. 
§ 8. Om nu verder de vergelijkingen zooveel mogelijk in een 
bekenden vorm te brengen, stellen wij 
() = 33, (27) 
= (28) 
(29) 
Avelke grootheden wij nu de magnetische inductie, de magnetische 
kracht in het ponderabele lichaam en de electrische kracht in het 
ponderabele lichaam zullen noemen. 
De vergelijking (Ij geeft, als men voor de dichtheid der waar- 
neembare lading niet meer maar q schrijft. 
dus 
Div D = <> — Div ip, 
Dlv — Q 
Verder leiden wij uit (1), in verband met (I) en (II) af 
dus ook 
Div è = o, 
Div è = 0. 
( 1 ') 
Daar, blijkens de daarvoor gevonden uitdrukking Rot iSï, de met 
de magnetisatie aequivalente stroom op zich zelf solenoidaal verdeeld 
is, hebben wij ook 
Div (5 = 0 
(II') 
