( 482 ) 
[) -(- J ’" — ^>) = 2 . R T voor vloeistoffen niet geheel exact, maar 
in de tweede plaats moet niet vei-geten worden, dat de grootheid T"in de 
l)Ovenstaande vdtdrnkking voor nog een functie van T, , etc. 
zal zijn, zoodat hv. de nitdridcking 
ten 
«F V 
opzichte van x niet van de orde x, maar van de orde x^ zal 
worden. Gaan wij daarom liever nit van een meer algemeen gehou- 
den nitdrnkking voor Z, de totale potentiaal, nl. (in ons geval heb- 
ben we slechts met twee enkelvoudige componenten en te doen) 
Z (Pi)o “1“ (f"*'2)o 4“ 
^1+^2 
+ 
R T [ ;<j log 
n^-\rn. 
+ ’b % 
Wij vinden dan; 
az 
dl = ^==(di)o 
on. 
1 
Grf 
Ob' du 
2 -j- d22) 
+ 
(«1 dn 4 'b dn) + RTlog 
Met i verkrijgen wij : 
di=(di)o-[(l-‘4Vii + 2‘ï(l-.r)Pi,4e'cV,J4-2[(l-a,-)p„-|-^7xJ-f 
of na herleiding: 
dl [(dl)o H~ dlll ^ (dn 2 f.ti 2 ~t~ d 22 ) ~1~ R1 log (1 x). 
De verschillende fnnctiën p zijn nn nog functiën van T. In analogie 
met .(4) kunnen wij nn verder schrijven : 
Pj — — Cj 7’ — «j R T log (1 — x). 
De term met T {log T — 1) is niet in aanmerking genomen, omdat 
deze wegens de gelijkheid der grootheden k,^ in de vloeibare en in 
V—l 
de vaste phase toch weg valt. Verder zijn 
en Pil — 2pi, -l-p ,2 = « 
niet meer van T afhankelijk ondersteld. 
INemen wij nn nog ter verkrijging van betere aansluiting eenige 
hoogere machten van x op (de functie Z zal toch zeker niet abso- 
Innt nanwkenrig een kwadratische fnnctie van , etc. zijn ; de 
oplossing van V nit de toestands^'ergelijking geschiedt alleen reeds 
minstens door een vergelijking van den derden graad), dan krijgen 
wij dns ten slotte ; 
(vaste tin) p=e — c7’ I 
(tin in vloeib. amalg.) — Cj 7'-(«jA’^-bi^v'*'’*+7i^’^)+^^’%/(l“‘^') i 
Door gelijkstelling vindt men dan evenals in § 1 : 
( 5 ) 
