daarentegen  positief  voor  v = h^)\  er  zal  dus  altijd  een  punt  op  de 
as  = 0 moeten  liggen,  waar  T =0.  De  waarde,  die  T verkrijgt 
voor  ^ = 1,  luidt ; 
MRT 
1— 
en  deze  uitdrukking  zal  dus  voor  x = l voor  alle  mogelijke  vloeistof- 
volumina  negatief  en  zelfs  negatief  oneindig  zijn.  Daaruit  A'olgt,  dat, 
van  het  snijpunt  van  T=0  met  de  as  x = 0 uit,  de  plaats  J'=0 
naar  kleinere  volumina  zal  loopen^).  Of  nu  T—0  en  N=0  elkaar 
in  onze  figuur  kunnen  snijden  zal  afhangen  van  de  plaats  waar 
T=0  de  as  a’ = 0 snijdt.  We  kunnen  daarbij  drie  gevallen  onder- 
scheiden : 
1“.  Het  snijpunt  van  T=0  en  de  as  ligt  bij  kleiner  volume  dan 
de  plaatsen,  waar  de  as  snijdt,  dan  zal  geen  snijding  van 
2^=0  en  N = 0 ontstaan;  de  punten  Q en  Q liggen  geheel  buiten 
de  assen  x = 1 en  x = 0-, 
2“.  Het  snijpunt  van  T=0  met  de  as  ligt  tusschen  de  snijpunten 
van  W=0  daarmede;  dan  valt  wel  het  afsnoeringspunt,  maar  niet 
het  samen trekkingspunt  binnen  de  figuur; 
3®.  Het  snijpunt  van  T = 0 en  de  as  ligt  bij  grooter  volume  ; dan 
zal  zoowel  het  afsnoerings-  als  het  samentrekkingspunt  in  de  figuur 
vallen. 
De  gevolgen  voor  de  verandering  van  de  v,  a’-projectie  der  binodale 
met  verandering  van  temperatuur  in  deze  drie  gevallen  zijn  waarschijnlijk 
uit  de  figuren  3 — 5 zonder  verdere  toelichting  duidelijk.  Wat  de  veel- 
vuldigheid van  voorkomen  der  drie  gevallen  betreft,  is  het  duidelijk, 
dat  het  laatste  geval  slechts  zelden,  bij  bijzonder  groote  waarden 
db  da  f ^p\  ^ ^ 
van  — en  — — of  in  ’t  algemeen  van  1^1  z;al  optreden.  Geheel  on- 
mogelijk zou  dit  geval  zijn,  wanneer  wij  moesten  letten  op  de  tem- 
peratuur van  het  tripelpunt  en  het  volume  dat  de  verzadigde  damp 
‘)  Mocht  men  bezwaar  hebben  v = ö te  stellen,  daarbij  toch  nog  aannemende, 
dat  V/  > Vs  dan  zal  men  in  elk  geval  moeten  toegeven,  dat  er  niets  tegenstrijdigs 
in  ligt  aan  te  nemen,  dat  bij  zekeren  hoogen  druk  het  volume  in  vasten  toestand 
kleiner  kan  zijn  dan  dat  in  vloeibaren  en  dat  er  toch  een  zeer  groote  druk- 
vermeerdering  noodig  kan  zijn  om  de  stof  in  hetzelfde  volume  te  houden,  nadat 
men  enkele  der  moleculen  door  veel  grootere  zal  hebhen  vervangen  (dus 
: 00). 
2)  In  elk  punt  der  lijn  T = 0 wijst  de  daardoor  gaande  Q'-lijn  als  gezegd  naar 
het  punt  dat  de  vaste  stof  aanduidt.  Daar  nu  elke  g'-lijn  voor  oneindig  volume 
1 1 v-as  is  en  eindigt  in  het  punt  v = b,  volgt  uit  het  bestaan  der  lijn  T—0  dat 
elke  2-lijn,  die  deze  meetkundige  plaats  snijdt,  minstens  één  buigpunt  bezitten  moet. 
