( 749  ) 
N . dp  = {iCs  — x/) 
1 
/ yi 
1 dvf"^ 
\^Vf^XfJ  j 
dxf', 
de  factor  van  dx/-  is  nul  op  de  spinodale  lijn  en  de  factor  van 
dp 
dp  op  de  lijn  0,  die  beide  door  het  bedoelde  punt  gaan,  — 
is  daar  dus  onbepaald.  De  nieuwe  tak  breidt  zich  nu  meer  en  meer 
uit,  (fig.  6)  terwijl  zijn  maximum  op  de  spinodale  en  het  punt  met 
verticale  raaklijn  op  de  lijn  ^=0  blijft  liggen.  Wanneer  de  tempe- 
ratuur van  afsnoering  in  de  figuur  (T,)  bereikt  is,  heeft  er  samen- 
vloeiing van  den  ouden  en  den  nieuwen  tak  plaats,  (fig.  7)  die 
dan  weer  uit  elkaar  gaan,  zooals  figuur  8 aangeeft.  Bij  de  tripel- 
puntstemperatunr  (T^)  vallen  het  midddelste  en  het  bovenste  der  drie 
snijpunten  met  de  as  juist  samen  (in  het  eindpunt  van  de  dubbellijn 
gasvormig-vloeibaar)  (fig.  9) ; daarna  verruilen  zij  hun  plaatsen.  Bij 
nog  hoogere  temperatuur  vallen  het  onderste  en  het  nu  middelste 
geworden  snijpunt  met  de  as  samen,  er  is  daar  ter  plaatse  weer  een 
punt  met  onbepaalde  raaklijn  {T^,  de  temperatuur  A van  fig.  1) 
(fig.  10);  bij  nog  hoogere  temperatuur  heeft  de  binodale  vast-fliiïde  de  as 
geheel  losgelaten  en  vormt  haar  onderste  tak  een  gesloten  kromme,  die 
zich  meer  en  meer  samentrekt  en  eindelijk  bij  de  temperatuur  van  het 
geïsoleerde  punt  van  tig.  5 verdwijnt.  Het  is  hierbij  klaarblijkelijk  essen- 
tieel dat  boven  en  T,  boven  ligt,  volgens  de  beteekenis,  die 
zij  in  fig.  1 hebben,  ook  moet  T^,  het  punt  waarop  de  afgesnoerde 
tak  uit  de  figuur  verdwijnt  boven  T,,  het  tripelpunt,  liggen,  omdat 
in  het  tripelpunt  de  binodale  vast-vloeibaar  altijd  nog  twee  punten 
met  den  rand  gemeen  moet  hebben  (even  daarboven  zelfs  drie). 
Maar  het  is  niet  essentieel,  dat  tiisschen  en  ligt ; T,  zou 
evengoed  boven  kunnen  liggen.  Men  krijgt  dan  de  opeenvolging: 
fig.  6,  fig.  9a  (tripelpunt),  fig.  lOa.  Ligt  nu  T,  beneden 
dan  heeft  er  samenvloeiing  en  doorsnijding  plaats  en  men  krijgt  na 
fig.  JOa  fig.  11  en  verder  fig.  4 en  5 van  Smits  (l.c.);  ligt  ook 
boven  T^  dan  vereenigen  zich  eerst  de  beide  onderste  snijpunten 
der  binodale  vast-vloeibaar  met  den  rand,  maken  zich  daarvan  los 
eu  men  verkrijgt  dus  in  dit  geval,  maar  altijd  eerst  boven  T^,  dus 
boven  temperatuur  A van  fig.  1 de  door  Smits  geteekende  continue 
lijn  fig.  3 (l.c.),  die  dan  in  fig.  4 en  5 (l.c.)  overgaaf. 
Het  sub  2“.  genoemde  geval,  dat  het  samentrekkingspunt  buiten 
de  figuur  valt,  laat  zich  uit  het  voorgaande  eigenlijk  daardoor  aflei- 
den, dat  men  de  temperatuur  waarbij  de  afgesnoerde  tak  uit  de  figuur 
verdwijnt,  beneden  stelt,  de  temperatuur  waarbij  hij  zich  van  den 
rand  losmaakt.  Op  onze  figuren  heeft  dit  alleen  den  invloed,  dat  de 
