( 757  ) 
Zoo  vestigt  het  onderzoek  van  mengsels  met  een  aantrekkingloos 
gas  de  aandacht  op  eene  van  de  zijde  der  kleine  volumina  uitgaande 
en  bij  lagere  temperatuur  naar  de  zijkant  scheef  overstekende  plooi, 
die  van  de  dwars-  eii  van  de  lengteplooi  kan  onderscheiden  worden. 
De  spinodale  lijn  voor  t = 1.040  heeft  een  barotropisch  plooipunt 
Pi-  (zie  Fig.  1).  Voor  1 .299  t 1.040  is  de  hoek  met  de  i;-as 
ÜZ 
van  de  raaklijn  aan  de  plooi  in  het  plooipunt  &pi'^  — , voor 
2 
1.040  < T < 1 is  Opi<C—. 
u 
De  barotropische  verschijnselen  voor  eene 
zoodanige  plooi  zullen  in  eene  volgende  mededeeling  (verg.  Meded. 
N“.  96c,  Jan.  ’07,  p.  655,  noot  1)  nader  behandeld  worden. 
In  Fig.  2 is  schematisch  het  beloop  van  de  plooi  geteekend  voor 
eene  temperatuur  tusschen  de  barotropische  plooipuntstemperatuur  en 
de  kritische  temperatuur  der  eerste  component.  De lijnen 
stellen  de  druklijnen  voor,  de  — lijn  de  spinodale,  de  ge- 
trokken kromme  de  connode.  De  rechte  AB  is  de  raakkoorde  die 
de  coëxisteerende  phasen  A en  B verbindt,  CD  is  de  barotropische 
raakkoorde  (Meded.  96è,  Dec.  ’06,  p.  508). 
§ 3.  Beperkte  menghaarheid  van  twee  gassen.  Wij  zullen  bij 
mengsels,  waar  zich  als  in  Fig.  2 bij  temperaturen  boven  de  kriti- 
sche temperatuur  van  de  minst  vluchtige  component  eene  plooi  van 
af  de  kant  der  kleine  t;’s  op  het  «//-vlak  uitstrekt,  welke  tot  paars- 
gewijze coëxisteerende,  door  een  meniscus  gescheiden  phasen,  op  de 
figuur  bv.  aangegeven  door  A en  B,  aanleiding  geeft,  terwijl  meng- 
sels in  tusschen  gelegen  verhoudingen  niet  stabiel  zijn,  niet  alleen  de 
eene  phase  B,  van  welke  dit  vanzelf  spreekt,  doch  ook  do  andere 
phase  A eene  gasphase,  en  de  laatste  dus  eene  tweede  gasphaseuoQ- 
men,  en  bij  die  temperaturen  dus  van  evenwichten  tusschen  tv)ee  gas- 
vormige mengsels  spreken.  Dat  daartoe  in  het  in  § 2 behandelde 
geval  alle  aanleiding  bestaat  blijkt  reeds  daaruit,  dat  de  gereduceerde 
temperatuur  van  de  phase  M,  berekend  met  de  kritische  temperatuur 
van  het  ongesplitste  mengsel  met  het  gehalte  van  A,  zoo  hoog  is  dat 
reeds  door  het  geheel  harer  eigenschappen  de  phase  onmiddellijk 
den  indruk  van  eene  gasphase  (eene  tweede  dus)  moet  maken. 
Het  beloop  derp-lijnen  in  Fig.  2 doet  verder  zien,  hoe  beide  coëxistee- 
rende gasphasen  kunnen  verkregen  worden  door  isopiestische  en  isother- 
mische  vermenging,  waarbij  niets  een  overgang  tot  den  vloeistoftoestand 
h Vergel.  Meded.  N^.  96&,  Dec.  ’06,  p.  508. 
