( 308  ) 
U„ 
sin  (f  cos 
7t 
/cos  2)  1 r Y)(  (r)  dr 
2 Kny  ) 
1 r 
— I ^ 
sin  2(»!— 2)  J 
cos  K’—-)  ."In  (^)  dr . 
Stellen  we  deze  planivectorpotentiaal  als  functie  van  het  wervel- 
element  en  de  coördinaten  ten  opzichte  van  het  wervelelement  voor 
door  G^,  dan  geldt  dus  voor  een  willekeurige  flux  in  de  elliptische  ; 
I \y  2^1  r,  (fi 
kfi 
dr. 
(dl) 
En  een  willekeurig  vectorveld  beschouwende  als  veroorzaakt, 
doordat  zijn  beide  afgeleiden  (de  magneten  en  wervelstelsels)  zich 
voortplanten  door  de  ruimte  tot  een  potentiaal,  schrijven  we : 
X.F^  (r)  -1-  G,  (y7  X,  r,  y) 
X 
k/i 
VIII.  In  het  bijzonder  voor  de  elliptische  Bg  zijn  de  uitkomsten: 
Potentiaal  van  een  agensdubbelpunt ; 
sin  dr 
cos  Cf  r 2 cos  lp  jr — r) 
sin^  r ^ S„  JT  I sin  ^r 
fs, 
-\-  cotr\ 
of  als  we  ^ JT  — r — y stellen  : 
2 cos  (p  i y 
-j-  cot  r 
n ( sin  r 
Vergelijking  der  grenskrachtlijnen : 
sin  ^fp  G -f-  y coi  r)  =:  ± 1. 
Potentiaal  van  een  enkel  agenspunt : 
2 
— . Y . cot  r. 
Jt 
Vectoi’potentiaal  van  een  elementairkringstroom : 
2 . 1 -f-  y ?• 
— sin  (p  . . 
jr  sin  r 
Dus  ook  kracht  van  een  stroomelement : 
2 . 1 -\-  y cot  r 
— sin  (p  . ; . 
Jt  sin  r 
Lijnvectorpotentiaal  van  een  stroomelement : 
