( 843  ) 
in  het  algemeen  groot  zal  zijn.  Mocht  nu  de  temperatuur  waarbij 
— ^ = 0 verdwijnt  liggen  boven  dan  schuift  -—^=;0  links  van 
de  tiguur  af,  en  wordt  de  spinodale  lijn  bij  = 0 en 
gesloten,  en  komt  het  nieuwe  plooipunt  te  voorschijn,  waarvan  wij 
hierboven  gesproken  hebben.  Van  dan  af  hebben  wij  een  spinodale 
lijn  met  twee  realiseerbare  plooipunten.  Het  in  teekening  brengen 
van  de  kromming  der  p-  en  g'-lijnen  geeft  in  dit  geval  veel  moeite, 
omdat  beide  groepen  van  lijnen  slechts  een  geringe  kromming  hebben. 
Houdt  men  zich  echter  aan  den  regel,  dat  bij  realiseerbare  plooi- 
de p-  en  ^-lijnen  de  spinodale  lijn  omhullen,  dan  besluit  men  dat 
/ d'^v'\  ( d^v\ 
in  Pj  de  waarde  van  (^yij  V^/  andere 
plooipunt  negatief.  Bij  het  samenvallen  van  deze  punten,  door 
Korteweg  homogene  plooipunten  genoemd,  is  = = 
dx‘ 
\dx^J. 
Boven  de  temperatuur  waarbij  dit  geschiedt  hebben  de  p-  en  ^'-lijnen 
geen  raakpunten  meer.  Door  het  wegvallen  der  meetkundige  plaats 
= 0,  is  de  loop  der  ^elijnen  in  hoofdzaak  van  links  naar  i’echts 
dv 
geworden,  dus  in  de  richting  der  ,r-as.  Door  het  wegvallen  der 
d^ip 
meetkundige  plaats  = 0 is  de  loop  der  ^'-lijnen  evenzeer  vereen- 
voudigd en  ten  minste  bij  een  volume  dat  iets  boven  het  limiet- 
volume  is,  in  hoofdzaak  in  de  richting  der  ^;-as. 
Vele  van  de  verkregen  uitkomsten  omtrent  den  gang  van  de 
spinodale  lijn  en  omtrent  de  plaats  der  plooipunten,  waartoe  wij  in 
het  voorgaande  gekomen  zijn  door  de  wijze  na  te  gaan,  waarop  de 
p-  en  de  ^-lijnen  tot  onderlinge  raking  kunnen  worden  gebracht, 
kunnen  getoetst  worden  aan  de  differentiaalvergelijking  der  spinodale 
lijn.  Deze  zal  natuurlijk  haren  dienst  kunnen  bewijzen  ook  als  wij 
een  andere  strook  kiezen,  dan  die  welke  wij  tot  hiertoe  besproken 
hebben. 
Uit 
dv^  dx^  \dxdv ) 
leiden  wij  af : 
d'^xp  Pip  d^xp  Pip  j 
) — j — 2 / clv  — 
I dx^  d.v^  dv^  dx^d,v  dxdv  dxdv^ ) 
d'^xp  d^xp  d'^xp  d^xp 
dx^  dv'^  dx"^  dxdv^ 
dhp  d^x^, 
dx^  dx\lv^  + 
d^xp  d'x]  d^xp  ^ d'^r]  d^p  | 
dx^  dv^  dv^  dx^  dxdv  dxdv ' 
dT  = 0. 
