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wo t). wieder eine leicht emiittelbare Function von den folgenden drei Variabel n 
ist : die Wellenlänge, die Dicke des Glimmerblättcliens, der Winkel, welchen ein 
Hanptsclmit des Glimmers mit dein Hauptsclinitt des kalkspaths homboeilers 
(K t Ko) bildet und 〇 der Winkel welchen die Polarisationsebeno des Nicols (Nj) mit 
einem Hauptsclmitte des Glimmers einscliliesst. Die Becliiiguug, dass die beiden 
Spaltenbiuler genau gleiche Helligkeit besitzen, iöt dann 
sin 2 ク /"[ 成 •( 入 ） + がが （入 ） + ん （入 )] (] 一 ^)(1 一 V )d\ = 
COB^O I C^,.( 入 ） + A ( 入 ） + ん（ 入 )] ( ] + V X ] 
d. h., indem man sich der Formeln sin 2 /? = 音 （ 1 — cos2 夕 ） und cos 2 ^ = 
i (1 十 cos20) erinnert 
cos2 沒 
j ^{ X ){ u + v)dX 
( 0( 入 ) （1 +uv)cl\ 
⑺ 
wo Pr(A) + p^(X) + 0t,( X) = 0( 入 ） gesetzt wurde 
Die Bedingung, dass die beiden Spaltenbilder dieselbe FäL*bung besitzen, wie 
das ursprüngliche Licht der Lichtquelle, ist : 
j * 1— «)(1 — 
f 木 u 、(]+«)(]+ 幻れ 
f 0 ,(^)( 1 +« X 1 +«)^ 
ノメ 。( 九) (1 + m )( 1 + 入 
j ^(^)(1+«)(!+^^ 
woraus mit Rücksicht auf die Gleichungen (1) folgt. 
( 0 r { X^uvdX 
: = a 
J ^ v ^\)uvdX 
Zur Erfüllung dieser Bedingungen (7) und (8) sind fünf Variabein vorliajiden, 
von denen zwei demnach ganz willkürlichen gewählt werden küimen. Mit den 
übrigen 8 Yariabeln können die drei Bediiigiuigsgleicliungen 7 und 8 eriullfc werden 
vorausgesetzt selbstvcrstiindlicli, dass die aufgestellten Gleichungen (8) wirklich 
bei gewissen Wertlien der in Rede stelionden Varitlbeln bestehen, was a priori nicht 
angenommen werden darf. Denn die Gleichungen (8) können etwas fordeni f was 
durch keine Combination der Variabein beraerlistelligt werden kann ; sie küuncn also 
auf Consequenzen führen, welche mit den Voraussetzungen in Widerspruch stoben. 
Nun geleitet cIuvcJi die Erfahrung, class die beiden Spaltenbilder unter der An- 
wendung einer grossen Quarzdicke mul des Compensationsnicols miliozu vollständig 
entfärbt werden, aber das Weiss, wclclio die beiden Spaltcnbildei. daun zeigen, doch 
J ^ v { X)uvdX 
I ^ g {X)uvdX 
( 8 ) 
