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Bi.ucli sich lierausstellfc— was oöeubar darauf liiudeutet, dass das VerlntHiiiss 
im Allgemeinen nicht durch einen eintuclien Bruch darstellbar sein wird, um! 
dass (klier 2A(^ 0 — p ， x) nur danii einen Vielfachen von tt gleich wird, mithin 
cos 2a (j ^ 0 - y, ß ) mu* dann durch Null hin duvcbgeiieud sein Vorzeichen wachse! fc, 
wenn A so gross geworden ist, dass ihr Werth weit jeuseits derjenigen Greuze liegt, 
imierhalb deren nicht die EntiJirüiuig bei jeder Lage des Ocularnicols ein tritt, und 
so die Ermitteluug des Quotienten unmöglich macht. 
Wir sehen somit, dass die Young- Helmlioltz'sche Farben tlieorie vollständig die 
Fii r b c n er sch ein ungen in dem Lenkoskop und sein Verl 1 alten gegen verschieden 
zusammengesetzte Lichter zu erklären im Stande ist, wenn man gewisse Amiabmen 
in Betreff der Eigenschaften der Empfindiiügsfunctionen an den Grenzen des 
Spectrums als Conseqnenzcn der Young- Helmlioltzen Hypothese gelten lässt. Wir 
sehen aber auch zugleich, dass es von einer Messung der Drehung eino« bestimmten 
mittleren Stro-lilcs, welcher im Spectrum der Licht(]uo]le eine bestimmte imveiTüclc- 
bai.e Lage behiilfc, wie die Rede sein kann, sondern von einer Messung der Drehung 
eines gewissen mittleren Strahles, dessen Lage im Spectrum der Lichtquelle mit 
dem Wer the der eingeschalteten Quarzclicke veränderlich iöt, und demnach keine 
fiii. die Lichtquelle und ihren Emissionszustand characktei-is tische Coustante bildet. 
Soll aber die Drehung eines solchen mittleren Str ； i.]jls eine solche Coustante sein, 
so braucht man zu dem Ende die Dicke der eingeschalteten. Quarzplatte und die 
Diöerenz (A — △’) ein für alle Male constant zu jielimen, und den Compensations- 
winkel (7) -Tl ， ') zu beobachten, claim giebt der Quotient ■■ クニ ” unter allen Um- 
ständen eine für die Lichtquelle und für das Stadium ihrer Lichtemission charak- 
teristische Grosse 
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