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Gleichung (27) durch geeignete von A und Tj erfüllt sei, so fm len wir für diesen 
Punkt 
(a + 心） 
(1 + cos2^) 
(a -f b) 
1 一 cos2 TJ 
(1 - e) 
(i-O 
wo 
cos (2 々 ） 2 (1 ä •卜 />) sin 2 tj 
(a + h) 
ist. Cos 27} ist gemäss der Gleicliung (27) eine unendlich kleine Grösse derselben 
Ordnung wie △ ; mithin ist e auch eine uiiendlich kleine Grosse derselben Ordnung, 
wie Mit Yernacliltissigung unendlich kleiner Grösse zweiter Ordnung können 
die letzten Gleichungen aucli so geschrieben werden : 
a f + レ = (« + &) ( 1 — cos2 ”） (1 — ^) == (a + b) (1 — e — cos 2 了 /) 
a” + f = ( rt 4* ^ ) ( 1 + 0082 々 ） （1 一 c) = (^a H- (1 一 s + cos 2 ”） 
Genüge demnach eine verschwindend kleine Quarzdiclie und ein entsprechender 
Winkel des Ooularnicols der Bedingungsgleichung der gleichen Helligkeit (27), so 
unterscheiden sich («’ + り und (a /; + b ,f ) von (a + b) dem absoluten Wer the nacli 
um eine mul dieselbe verscliwindentl kleine Grösse ; und da (a + b) ebenso gut die 
Qualität cles von einer Lichtquelle ausgeBtralüten Lichtes cliaraktcrisirt, wie a uucl 
b selbst, so folgt hieraus, dass die beiden Spaltenbilde r irnter diesem Umstand 
nahezu dieselbe Färbung zeigen müssen und zwar wie die des ursprünglichen 
Lichtes d. h., es findet in den beulen Spaltenbilder die Maximalblässe statt. 
