1032 
De index 1 heeft betrekking' op de richting loodrecht op de over- 
gangslaag, de index 2 op eene richting in deze laag ; van de zwaarte- 
kracht wordt aangenomen dat zij slechts de lagen horizontaal doet 
zijn; de hoogte h meten wij van beneden naar boven, loodrecht op 
de overgangslaag. DifFerentieeren wij de verschillende grootheden 
naar h, waarbij bedacht moet worden dat eene constante waarde 
heeft, dan verkrijgt men 
r/Afi' = dp^ -(- dM^ = dp j- dM'. 
De energie ter hoogte li wordt met weglating der constante 
voorgesteld door 
C, d'^Q d^Q . 
e = — an — ..... 
" 2 d/d 4/d/d 
1 
waarin o = — . Splilst men deze energie in een gedeelte e', dat 
overeenkomt met de homogene phase en een gedeelte e”, dan kan 
men schrijven 
f = e' + s" 
Nn eischt het stationnair evenwicht, dat zoowel in de homogene 
phase als in de overgangslaag hetzij vloeistof-damp hetzij vloeistof- 
vasten wand 
f — TV + = pAl 
een constante waarde heeft. Hierin stelt p, dus den di-nk voor in de 
richting der overgangslaag; in de homogene phase heeft hij dezelfde 
waarde als de standvastige druk in het vat. De vergelijking drukt 
uit dat in elkanders nabijheid gelegen lagen een zelfde aantal deeltjes 
tegen elkaar znllen uitwisselen in denzelfden tijd. 
De verandering, die de attractie (moleculaire druk) in de richting 
van /i van punt tot punt ondergaat, is: 
dM,' = — 2(/ de = — 2q {de' -f de") = 2aQ dQ — 2(> de". 
Dit volgt uit de waarde van 
in verband met 
, d^Q c 
M, — 
e — e, — ag 
2 did' 
dp dM' = dp 2aQ dg 
en derhalve — 2gde"= dp of — 2de" = vdp, waaruit p — p, =— ^ 2gde". 
Voor e — rt] = pM kan men schrijven e e" — xri-\-pv 
