1047 
gens door liet voiniiien van den bol te deelen. Wat moet er ecliter 
gebeuren met de atomen, die door het boloppervlak gesneden woi-- 
den? Moeten die meetellen, of moeten wij die weglaten? Veel ver- 
schil zal dat niet maken, maar toch iets: het is een verschil 
van de tweede orde. Een dergelijke vraag wordt aan de orde gesteld 
in Lokentz’ Theory of Electi'ons (note 53). Lokuntz besluit de door- 
sneden atomen weg te laten, en dat is ook stellig juist zoolang wij 
ons tot de eerste orde befialen en 8^ verwaarloozen. Maar wij heb- 
ben hier wèl met 8"^ te maken. Gelukkig wijst onze rekening van 
zelf den weg. Wij stuiten op een aan te brengen correctie welker 
inhoud hierop neerkomt, dat wij een atoom moeten laten meetellen 
als een dat binnen het oppervlak ligt, indien het midden van den 
voerstraal van kern naar elektron er binnen valt, en anders niet. 
Op die manier wordt de polarisatie 
Nes" 
i ^ 0 ) 
d Nes" sc 
(6.3) 
6.4. Het magnetisch moment van een atoom heeft als componenten 
Us 
ic y 
ds» 
ds" 
dxW ) 
\ 
zoodat de componenten der mapnetisatie worden 
/ ds^ ds" \ 
-j. (6.4) 
De vraag kan gesteld worden, of hier riiet nog een correctie bij 
hoort op dezelfde manier ongeveer als de polaidsatie gecorrigeerd 
diende te worden? Deze correctie echter zou van de derde orde zijn 
en (9* bevatten. Daarom laten wij ze weg. 
Eveneens kunnen wij hier n" schrijven inplaats van s", en omge- 
keerd. De verschillen bevatten 8^ en dat komt niet in aanmerking. 
Interpretatie van de variatie der strooming. 
7. Indien e de lading voorstelt van een elektron, dan zijn de 
elektronen dragers van een stroom 
e Nw" -p e d Nw" Niv". 
Na samenstelling met den stroom der kernen, d.i. — eNiv", blijft 
er een stroom over: 
e 6 Nw" + ^ e d’ Ntv". 
Wij hebben gezien dat dit geschreven kan worden als de divergentie 
van een scheefsymmetrischen tensor 7'"^: 
07’n6 
e d' Nw" + h e N"'" — ^ {(>) 
dx^ 
