1050 
10. Laat ons om de gewonnen resultaten te overzien ze in een 
schema vereen igen, en voor het gemak daarbij van een rechthoekig 
coördinatenstelsel w, y, z gebruik maken en den tijd door t meten. 
Voorts zullen wij ons van di’iedimensionale vectornotaties bedienen. 
Polarisatie, magnetisatie en snelheid heeten p, m, w, (ma; = 7?P', enz.). 
Voorts schrijven wij voor den driedimensionalen extensietensor 
en schrijven (net als als een nieuwen driedimensionalen 
vector k: 
k = — [(’K. V). w], 
waarin (’K.V) een operator met vectoreigenschappen is. 
Wij zien nu de beteekenis der kentallen van 'T in het volgende 
tableau : 
I cm, + kr + [p.w]j - Cltly — ky — [p.wjy px 
-cm- — k- — [p.wl- erna- + + [p.wja Py . 
2'ai ; 
cmy H- ky + 1 p.w]y -cn\x - ka- — [p.wja p- 
— px — Py — P^ 
Passen wij nu 
elekti-onen : 
onze formule toe voor den stroom der gebonden 
2ib) 
en zetten wij het resultaat in het rechter lid der veldvergelijkingen, 
dan krijgen wij, in driedimensionale vectornotatie : 
1 . 1 1 1 . 
rot B E = rotm H rot k d — rot [p.w] + ^p , 
c cc c 
en 
div E = — div p. 
Dit zijn de vergelijkingen van Lohentz met toevoeging van den 
term rot k bij den stroom. Er is een polarisatiestroom p, de 
RöNTGEN. 9 /ro 6 >/» vot [p.w], en de magnetiseeringsstroom rot cm. 
Een nieuw te nemen experiment. 
11. Laat ons nader tiagaan hoe het gesteld is met den stroom 
van de tweede orde 
rot k. 
Blijkens definitie is 
k = - [(’K . V) . w|, 
en wij kunnen opmerken dat het effect veroorzaakt wordt door een 
ongelijkmatigheid der beweging van de materie, waarin positieveen 
