1057 
een stelsel waar bedoelde gai 'vèl verdwijnen, om daarna zuiver het 
onderscheid tusschen polarisatie en magnetisatie te kunnen maken. 
15.2. Wij kunnen nu in het kort aangeven wat de aanvullende 
betrekkingen tusschen de polarisatie, magnetisatie en geleidingsstroom 
eenerzijds en de elektrische en magnetische krachten anderzijds 
moeten worden. Wij zullen geheel formeel te werk gaan, slechts 
door de invariantie-eigenschappen geleid. 
Om de veralgerneening te vinden van de betrekking P = (e—l) E 
maken wij eerst uit den veldtensor eeri krachtvector F" : 
d.vW 
2 (b) tvi) 
ds 
en op dezelfde manier uit den polarisatietensor een vector 
ddF 
= 2 (b) iLih 
ds 
De gezochte betrekking schrijven wij neer als 
= — (e— 1) 
De tweede betrekking B = pH, of liever M = 
— 1 
B, wordt op 
P 
dergelijke wijze veralgemeend. Wij vormen uit den geconjugeerden 
veldtensor een vector 6r„ -. 
d.v(F 
Ga — ^ (b) — — F *ab, 
ds 
en eveneens een vector Qa uit den geconjugeerden magnetischen tensor; 
dd^) 
Qa = ^ (6) 10* M*ab. 
ds 
De veralgerneening is 
Qa= Ga. 
ft 
De stroom der vrije elektronen, ten slotte, is deels een convectie- 
stroom der ladingen met de snelheid der materie, deels een gelei- 
dingsstroom. De laatste is de component van loodrecht (in vier- 
dimensionalen zin) op den snelheidsvector der materie, dus V g maal 
den vector 
Ja — la _y,a\ ^ ( 6 ) IK 
( ds I 
Men kan dit ook anders inkleeden. Wij kunnen met den stroom- 
vektor F een tensor maken 
ddP 
lab — — — j/fi _ Jh „,aj 
ds 
