1059 
in andere componenten van Deze laatste moeten, 
zooals wij in ^ 8 gezien hebben, ook de componenten van den Rönt- 
GEN-vector bevatten die bij de magnetiseeringspolarisatie liooren. 
Hierin ligt een middel om de laatste geheel nit te drukken in de 
magnetisatie en in (zie § 19). 
Aansluiting aan bekende theorieën. 
17. Einstein is bij het opstellen van den polarisatietensor nitgegaan 
van den in §15.2 gedefinieerden vector 7^®, en hij geeft voor den 
tensor 
ds 
jPa ,„6 _ pb ,„«1 
Om te laten zien dat dit hetzelfde is als onze tensor 7^®^ kunnen 
wij een component, bijv. den (l-2)-component, eens nitschrijven : 
^ I dxW I 
I ds 
-\P(^ io^-Pho^\: 
tc(2) {lo^ P^'- + w, Pi» -p P’‘) 
— u-(l) P” + 7r, P^’ + P’0 [ • 
Wij kunnen anders rangschikken 
_ ( dxW I 
P'’ u\ -|- ?p(2) u\ -b tü, -|~ rü9) 
4- IC, (m)( 1) P*’ + P»* + w(3) P’')4- 10^ (m;( 1) P“ 4-70(2) pi^4-ïi,(4) p’I) j , 
en nu opmerken dat de laatste twee haken krachtens (16.1) ver- 
dwijnen, want bijv. ; 
d.r(0 
(7ü(i)P»’ + io(2) pi’ 4 ,(,(3) p7i) — 
ds 
1 dxi‘^) 
= (70(1) P*,, -f 7 o(2)P* , 4- 7o(3) P*^,) = 0. 
\/g ds 
Het overblijvende wordt juist aangezien 
I dx(^) 
S 70* 10b — 1- 
Op dezelfde manier kunnen wij ons overtuigen dat de uit Qa 
gevormde magnetisatietensor, of beter gezegd, zijn geconjugeerde: 
dxW 
I Qa m Qb U'n j 
ds 
dezelfde is als onze M*ab- 
18. Laat ons het geval nemen van een zwaartekrachtvrij veld. 
Dan hebben gab en de waarden : 
4 Die formule Grimdlage der allgemeinen Eelativitatstheorte, Berl. Sitz, 41, 
p. 1065, 1914. 
