1J73 
Beschouwen wij de eleetriciteitsgeleiding door een gas, hetwelk 
slechts eenwnardige ionen bevat, bij een kubus, waarvan de ribben 
1 cM. lang zijn, terwijl de stroomrichting evenwijdig aan één der 
ribben zij. Neemt men nu in dezen kubus de richting der electro- 
motorische kracht als .ras van een coördinaten-sjsteem, dan onder- 
vindt, bij een potentiaalverschil v lusschen de eindvlakken, een 
positief geladen deeltje een versnelling, welke door de bekende 
bewegingsvergelijking 
wordt weergegeven. (Hierin zijn; e de lading, m.^ de massa van het 
pos. ion). De electrische kracht werkt op het geladen deeltje onge- 
stoord gedurende een tijd, welke tusschen twee botsingen verloopt. 
Zijn lp de gemiddelde vrije weglengte en Cp de gemiddelde snelheid 
van het pos. ion, dan is die tijd gemiddeld t = 
Cp 
Door integreeren van de bewegingsvergelijking, rekening houdend 
met de waarde van t, sommatie der snelheidscomponenten voor alle 
positieve deeltjes n, per volume eenheid, vindt men *) voor het 
aantal pos. ionen, dat per seconde door de doorsnede van den ge- 
leider passeert 
n^eVXp 
2rnp Op 
Evenzoo volgt uit de theorie van de eleetriciteitsgeleiding door 
gassen voor het aantal negatieve ionen 
n^eVln 
2mn c„ 
Wanneer nu elk positief ion bij ontlading «j gasmoleculen en elk 
negatief ion bij ontlading gasmoleculen geeft, dan ziet men, dat 
aan de kathode per tijdseenheid het aantal gasmoleculen plus ionen 
zal worden verminderd met: 
n„ eV l„a, n, eV «, 
^ — ....... (4) 
Cji Cp 
terwijl aan de anode eeri overeenkomstige vermeerdering van gas- 
moleculen zal plaats vinden. 
We zien dus, dat de optredende drukverschillen, gelijk reeds in 
schrijvers proefschrift werd opgemerkt, moeten afhangen van aantal, 
massa, lading en bewegelijkheid der positieve en negatieve ionen. 
De hier gemaakte onderstelling, dat we slechts met eenwaardige 
ionen te doen zouden hebben, komt niet met de werkelijkheid 
b Vergel. bijv. G. JaGER. Theor. Piiys. IV. Samml. G. §§ 57, 61. 
