1177 
Evenzoo vindt men een vermindering aan de kathode van 
A ^ . 0.23 . 10-3 . 0,13. 
p 
Het verschil tusschen anode en kathode wordt dns 
760 760 
A . 0,23 . 10-3 , 0,26 = A . 2,3 . 10-^ . 1,04. 
p Ap 
Dns practisch hetzelfde als formule 5 van pag. 1175. 
In menig geval zal het hier aangegeven punt van uitgang de 
voorkeur verdienen boven de onderstelling, welke i)i den aanvang 
van § 5 sub b werd geformuleerd. 
Het is evenwel duidelijk, dat onder bepaalde omstandigheden 
negatieve ionen resp. electronen als attraetie-kernen kunnen dienen. 
Men denke b.v. aan de condensatie-proeven van Wilson op verwant 
gebied. Dan zon het wel kunnen zijn, dat door de ontlading der 
negatief geladen deeltjes een groot aantal moleculen aan de anode 
vrij komt. 
(/. Geheel andere uitkomsten levert de toepassing van vergel. 3. 
Combineert men deze met (5) dan heeft men 
Substitueeren wij dezelfde getallenwaarden als boven dan hebben wij: 
400 760 
■ 0,15 
5.200 
Ap = 2700 baryes | 2,0 mm. | , 
welke waarde een dusdanig aantal malen grooter is dan de waar- 
neming voor dit drukgebied, dat men van een geheel andere grootte- 
orde moet spreken. 
De experimenten leeren bovendien, dat er geen sprake van kan 
zijn, dat het drukeffect omgekeerd evenredig is aan den gasdruk, 
gelijk uit formule 8 zoude voortvloeien. In werkelijkheid blijkt 
experimenteel, voor drukgi'enzen, welke tusschen 0,2 en 0,5 mm. 
gelegen zijn, de waarde van niet of zeer weinig met p te ver- 
anderen, hetgeen met formule 7 in overeenstemming is. Wij nioeten 
dus formule 8 verwerpen. Afgezien van de o. a. in de volgende para- 
graaf aangegeven critiek verdient dus formule 7 verre de voorkeur. 
e. Wij mogen tevens niet verzuimen erop te wijzen, dat uit 
vergel. 7 volgt, dat Ap evenredig is met de stroomsterkte, hetgeen, 
zooals reeds door ons vroeger (zie proefschrift) is medegedeeld, ook 
experimenteel voor stikstof is vastgesteld. 
Het kan evenwel voorkomen, dat bij hoogere siroomdichtheden 
76 * 
