913 
F = 2 Ni/]; (15) 
hierin is weder /] = 6, 5 of 3, naar gelang de index i betrekking 
heeft op meer-, twee- of éénatomige moleculen. (Vergel. (7)). 
Wij moeten nu dieper ingaan op de bespreking van den opbouw 
van dit ondergebied. 
Wij beschouwen een individueele ,,phase” van het systeem af- 
zonderlijk (een willekeurig puiit yi der ,,y-ruiinte”) ; dan zijn de 
X Y Z atomen, die wij ons voorloopig door aangehangen 
nummers geindividualiseerd denken, iii JY moleculen geassocieerd, 
die wij eveneens individueel gennmmerd denken. Ook de totale 
energie van het 'systeem bezit dan een bepaalde waarde E. Wij 
laten nu de phase van het systeem veranderingen van twee typen 
(A) en {B) ondergaan'), die beide de dissociatie en de totale energie 
E onveranderd laten. 
Veranderingen van type [A]. Van de beginphase y, nitgaande laat 
men de moleculen onafhankelijk van elkaar het totale volume V') 
en alle mogelijke draai-orientaties doorloopen en laat ze ook nog alle 
translatie- en rotatiesnel heden aannemen; die in overeenstemming zijn 
met de oorspronkelijke totale energie. 
Terwijl het y-punt van y^ uitgaande zoo een gebied (^j) van de 
y-ruimte geheel doorloopt, doorloopen de ft-punten van de verschil- 
lende individueele moleculen — ieder in zijn eigen fi-ruimte de 
gebieden, die wij in § 2 hebben besproken. In de klassieke theorie 
verkrijgt men in dergelijke gevallen voor het ,,y-volume” het product 
van de bijhoorende ,,g-volumina”. Hier definieeren wij in analogie daar- 
mede het y-gewicht van hetzooeven besproken gebied (HJdoor: 
iJ !(*,/■ . ^ . . . . ^ ( 16 ) 
Hierin moet xoor {m] de uitdi-ukking (2), (3) of (4) van § 2 gezet 
worden, naar gelang de index / betrekking heeft op meer-, 
twee- of éénatomige moleculen. Van de daarin optredende integralen 
worden de grenzen bepaald door de omstandigheid, dat door de 
gegeven totale energie E en de dissociatie iV,, iV^, . . . , Nj ook reeds 
de totale kinetische enei'gie 
K=E-SNiyi ....... ( 17 ) 
') Vergel. de hiermede eenigszins overeenkomende gedachtengang in P. en T. 
Ehrenfest, Math. Ene. Bd. tV. Art. 32, § 12 5. 
De volumecorrectie tengevolge van de eindige uitgebreidheid der moleculen 
wordt verwaarloosd. 
