9J9 
Verder zetten wij in (37) 
rl' 
K=zF. — , pV:=zrT2Ni .... (39)') 
2i 
en voeren wij in plaats van de grootheden , (nj) de ,, concentraties’ 
Ni m 
-}- iVj -i- • • •+ '^1 + + ■ • . + 
. . (40) 
Wij vinden dan 
^ Vi log Ci = — {log p) 12 r; 
2 Vi log Ci = — (log p) 2 r,- : 
1 
1 1 
^ 1 'f log (ii ~ 2 Vi yj 
rl 
1 («) 
Vi {y.i + R log R— Ci — R) f 
+ {logrT) 2 Vi(^ + 
- ^ ‘b- hi-\-{log r 4 C i-\-R) | 
Vergelijken wij (41') niet (41), dan vinden wij, wanneer wij 
letten op (12) — (14), § 3, voor ,,de chemische constanten” 
ai — K{ -f- R log R — Ci — R (42) 
de volgende vergelijking: 
^ .S" Vi ai =N:v, j log (ti 4- f 1^ % r j . . . (43) ’) 
wat ook geschreven kan worden als: 
1 
j :S riai= 2 vifti ....... (44) 
waarin 
fti — log cti ' 
log r 
is, d.i. volgens (30) en (25) 
(45) 
9 Deze beide vergelijkingen moeten eigenlijk als definüies voor de grootheden 
p en T gelden, want het phasegebied in de „'j'-ruimte”, dat bij de gegeven 
V, E en Ni, N^i . . . Nj behoort, bevat naast MAXWKLL-BoLTZMANNSche toestands- 
verdeelingen ook zulke, die daarvan sterk afwijken, en waarvoor dus de begrippen 
„druk en temperatuur van het gas” in ’t geheel geen beteekenis hebben. De 
overweldigende meerderheid der phasenpunten van dit gebied levert evenwel 
MAXWELL-BoLTZMANNScbe verdeelingen, en zulke, die onmiddellijk in de buurt 
daarvan liggen, en voor deze gelden de betrekkingen (39), wanneer men onder 
p en r de gebruikelijke thermodynamische grootheden verstaat. 
9 Het lid met log r is afkomstig van log r T uit vergel. (41). 
59 * 
